Общее поле

Компоненты общего поля

Общее поле — физическое поле, компонентами которого являются электромагнитное и гравитационное поля, поле ускорений, поле давления, поле диссипации, поле сильного взаимодействия, поле слабого взаимодействия, а также другие векторные поля, действующие на вещество и его частицы. Таким образом, общее поле проявляется через свои компоненты и не равно нулю, пока существует хотя бы одна из этих компонент. Фундаментальные взаимодействия, к которым относятся электромагнитное, гравитационное, сильное и слабое взаимодействия, происходящие в веществе, оказываются частью взаимодействий, описываемых общим полем.

Концепция общего поля появилась в рамках метрической теории относительности и ковариантной теории гравитации как обобщение процедуры для нахождения тензора энергии-импульса и уравнений векторного поля любого вида.

С помощью этой процедуры из принципа наименьшего действия были выведены вначале уравнения гравитационного поля, затем уравнения поля ускорений и поля давления,, а потом уравнения поля диссипации энергии за счёт вязкости.

Все эти уравнения по своей форме оказываются подобными уравнению Максвелла. Это означает, что в сущности каждого векторного поля содержится нечто общее, объединяющее его с другими полями. Отсюда вытекает идея общего поля, описанная в статьях Сергея Федосина.

Теория общего поля представляет собой один из вариантов не квантовой единой теории поля, и является в том числе одной из  теорий Великого объединения.

Обозначения частных полей и полевых функций

В Таблице 1 представлены обозначения для всех тех полей, которые являются компонентами общего поля.

Таблица 1. Обозначения полевых функций

Функция поля	Электромагнитное поле	Гравитационное поле	Поле ускорений	Поле давления	Поле диссипации	Поле сильного взаимодействия	Поле слабого взаимодействия	Общее поле
4-потенциал	$~A_\mu$	$~D_\mu$	$~U_\mu$	$~\pi_\mu$	$~\lambda_\mu$	$~g_\mu$	$~w_\mu$	$~s_\mu$
Скалярный потенциал	$~\varphi$	$~\psi$	$~\vartheta$	$~\wp$	$~\varepsilon$	$~\phi$	$~\zeta$	$~\theta$
Векторный потенциал	$~\mathbf {A}$	$~\mathbf {D}$	$~\mathbf {U}$	$~ \boldsymbol {\Pi }$	$~ \boldsymbol {\Theta }$	$~\mathbf {G}$	$~\mathbf {W}$	$~ \boldsymbol {\Phi }$
Напряжённость поля	$~\mathbf {E}$	$~ \boldsymbol {\Gamma}$	$~\mathbf {S}$	$~\mathbf {C }$	$~\mathbf {X }$	$~\mathbf {L }$	$~\mathbf {Q }$	$~\mathbf {T}$
Соленоидальный вектор	$~\mathbf {B}$	$~ \boldsymbol {\Omega}$	$~\mathbf {N}$	$~\mathbf {I }$	$~\mathbf {Y }$	$~ \boldsymbol {\mu }$	$~ \boldsymbol {\pi }$	$~ \boldsymbol {\chi }$
Тензор поля	$~ F_{\mu \nu}$	$~ \Phi_{\mu \nu}$	$~ u_{\mu \nu}$	$~ f_{\mu \nu}$	$~ h_{\mu \nu}$	$~ \gamma_{\mu \nu}$	$~ w_{\mu \nu}$	$~ s_{\mu \nu}$
Тензор энергии-импульса	$~ W^{\mu \nu}$	$~ U^{\mu \nu}$	$~ B^{\mu \nu}$	$~ P^{\mu \nu}$	$~ Q^{\mu \nu}$	$~ L^{\mu \nu}$	$~ A^{\mu \nu}$	$~ T^{\mu \nu}$
Вектор потока энергии-импульса	$~\mathbf {P}$	$~\mathbf {H}$	$~\mathbf {K}$	$~\mathbf {F}$	$~\mathbf {Z }$	$~ \boldsymbol {\Sigma}$	$~\mathbf {V }$	$~ \boldsymbol {\Xi }$
Постоянная поля	$~ \frac {1}{4 \pi \varepsilon_0}$	$~G$	$~\eta$	$~\sigma$	$~\tau$	$~\aleph$	$~\ell$	$~\varpi$

В Таблице 1 вектор $~\mathbf {P}$ есть вектор Пойнтинга, вектор $~\mathbf {H}$ — вектор Хевисайда.

Математическое описание

В ковариантной теории гравитации основным представителем любого векторного поля является его 4-потенциал, с помощью которого выражаются все остальные функции поля. Поскольку общее поле существует через свои компоненты в виде отдельных частных полей, 4-потенциал общего поля является суммой 4-потенциалов частных полей, в соответствии с принципом суперпозиции для этих полей: $$~ s_\mu = \frac {\rho_{0q}}{\rho_0} A_\mu+D_\mu+ U_\mu+\pi_\mu+\lambda_\mu+g_\mu+w_\mu .$$

По своему смыслу 4-потенциал $~ s_\mu$ является обобщённой 4-скоростью.

Так как 4-потенциал любого поля состоит из скалярного и векторного потенциалов, то скалярный потенциал общего поля есть сумма скалярных потенциалов частных полей, и то же самое следует в отношении векторных потенциалов: $$~\theta= \frac {\rho_{0q}}{\rho_0}\varphi+\psi+\vartheta+\wp+\varepsilon+\phi+\zeta.$$ $$~ \boldsymbol {\Phi }=\frac {\rho_{0q}}{\rho_0}\mathbf {A}+\mathbf {D} +\mathbf {U}+ \boldsymbol {\Pi }+ \boldsymbol {\Theta }+\mathbf {G}+\mathbf {W}.$$

Тензор общего поля вычисляется как 4-ротор от 4-потенциала. Если считать, что отношение плотности заряда к плотности массы $~ \frac {\rho_{0q}}{\rho_0}$ в каждом рассматриваемом элементе вещества постоянно и равно отношению заряда к массе элемента вещества, тензор общего поля оказывается суммой тензоров частных полей: $$~ s_{\mu \nu} =\nabla_\mu s_\nu - \nabla_\nu s_\mu = \frac {\rho_{0q}}{\rho_0} F_{\mu \nu} + \Phi_{\mu \nu}+ u_{\mu \nu}+ f_{\mu \nu}+ h_{\mu \nu}+ \gamma_{\mu \nu}+ w_{\mu \nu} . \qquad\qquad (1)$$

Компонентами тензоров поля являются их напряжённости и соленоидальные векторы. Следовательно, напряжённость общего поля в каждом элементе вещества (в элементе объёма) есть сумма напряжённостей частных полей, и аналогично будет для соленоидального вектора общего поля: $$~\mathbf {T }=\frac {\rho_{0q}}{\rho_0} \mathbf {E}+ \boldsymbol {\Gamma } +\mathbf {S}+\mathbf {C }+\mathbf {X }+\mathbf {L}+\mathbf {Q}.\qquad\qquad (2)$$ $$~ \boldsymbol {\chi }=\frac {\rho_{0q}}{\rho_0}\mathbf {B}+ \boldsymbol {\Omega }+\mathbf {N}+\mathbf {I }+\mathbf {Y }+ \boldsymbol {\mu }+ \boldsymbol {\pi }.\qquad\qquad (3)$$

Действие, Лагранжиан и энергия

В рамках ковариантной теории гравитации вещество характеризуется массовым 4-током $~ J^\mu = \rho_0 u^\mu$, где $~ u^\mu$ есть 4-скорость. При этом зарядовый 4-ток получается с помощью массового 4-тока $~ J^\mu$ из соотношения: $$~ j^\mu =\frac {\rho_{0q}}{\rho_0} J^\mu = \rho_{0q} u^\mu.$$

Вследствие этого плотность энергии взаимодействия общего поля с веществом задаётся произведением 4-потенциала общего поля на массовый 4-ток: $~ s_\mu J^\mu$. Другой тензорный инвариант, в виде $~ s_{\mu \nu} s^{\mu \nu}$, с точностью до постоянного коэффициента пропорционален плотности энергии общего поля. Функция действия, содержащая скалярную кривизну $~ R$ и космологическую постоянную $~ \Lambda$, определяется выражением: $$~S =\int {L dt}=\int (kR-2k \Lambda - \frac {1}{c}s_\mu J^\mu - \frac {c}{16 \pi \varpi} s_{\mu\nu}s^{\mu\nu} ) \sqrt {-g}d\Sigma,$$

где $~L$ — функция Лагранжа или лагранжиан, $~dt$ — дифференциал времени координатной системы отсчёта, $~k$ и $~ \varpi$ — постоянные, подлежащие определению, $~c$ — скорость света, как мера скорости распространения электромагнитного и гравитационного взаимодействий, $~\sqrt {-g}d\Sigma= \sqrt {-g} c dt dx^1 dx^2 dx^3$ — инвариантный 4-объём, выражаемый через дифференциал временной координаты $~ dx^0=cdt$, через произведение $~ dx^1 dx^2 dx^3$ дифференциалов пространственных координат, и через квадратный корень $~\sqrt {-g}$ из детерминанта $~g$ метрического тензора, взятого с отрицательным знаком.

Вариация $~ \delta S$ функции действия состоит из суммы членов, содержащих: 1) вариацию $~ \delta s_\mu$ 4-потенциала общего поля; 2) вариацию координат $~ \xi^\mu$, создающую вариацию $~ \delta J^\mu$ массового 4-тока; 3) вариацию $~ \delta g_{\mu\nu}$ метрического тензора. В силу принципа наименьшего действия, вариация $~ \delta S$ должна обращаться в нуль. Это приводит к равенству нулю сумм всех членов, стоящих перед вариациями $~ \delta s_\mu$,$~ \xi^\mu$ и $~ \delta g_{\mu\nu}$, соответственно. Как следствие, отсюда вытекают уравнения общего поля, четырёхмерное уравнение движения и уравнение для определения метрики.

По определению интеграл функции действия должен быть суммой интегралов по 4-объёму по всем элементам вещества и по всему объёму, занимаемому полями. Во многих случаях физическая система содержит элементы вещества, в которых отношение $~ \frac {\rho_{0q}}{\rho_0}$ отличается от среднего значения. В этом случае уравнения для поля, движения вещества и метрики будут зависеть не только от локального отношения $~ \frac {\rho_{0q}}{\rho_0}$, но и от отношения заряда к массе в других элементах вещества, что реализуется через суммарное поле этих элементов вещества.

Лагранжиан представляет собой интеграл по объёму от суммы членов с размерностью плотности энергии и по составу своих компонент подобен гамильтониану, задающему энергию системы. Действительно, гамильтониан получается из лагранжиана с помощью преобразования Лежандра для системы частиц. Как известно, энергия определяется с точностью до константы, то есть энергия подлежит калибровке. Например, энергия электромагнитного поля калибруется так, что на бесконечности относительно заряда плотность энергии электромагнитного поля равна нулю. Точно также подлежит калибровке энергия системы в виде гамильтониана. В ковариантной теории гравитации принимается, что калибровочным членом является космологическая постоянная $~ \Lambda$. По своему смыслу она с точностью до постоянного коэффициента представляет собой ту плотность энергии, которую имеет система после того, как всё вещество системы разделено на отдельные частицы и разнесено на бесконечность. В этом случае исчезает энергия взаимодействия частиц друг с другом посредством полей, и остаётся лишь собственная энергия частиц как энергия их собственных полей при нуле температуры. Условие калибровки космологической постоянной имеет вид: $$~ c k \Lambda = - s_\mu J^\mu .$$

При выполнении условия калибровки космологической постоянной энергия системы перестаёт зависеть от члена со скалярной кривизной и становится однозначно определённой: $$~E = \int {( s_0 J^0 + \frac {c^2 }{16 \pi \varpi } s_{ \mu\nu} s^{ \mu\nu} ) \sqrt {-g} dx^1 dx^2 dx^3},$$

где $~ s_0$ и $~ J^0$ обозначают временные компоненты 4-векторов $~ s_{\mu }$ и $~ J^{\mu }$.

4-импульс системы определяется формулой: $$~p^\mu = \left(\frac {E}{c}{,} \mathbf {p}\right) = \left( \frac {E}{c}{,} \frac {E}{c^2}\mathbf {v}\right) ,$$

где $~ \mathbf {p}$ и $~ \mathbf {v}$ обозначают импульс системы и скорость движения центра масс системы.

Уравнения

Уравнения общего поля имеют следующий вид: $$~ \nabla_\nu s^{\mu \nu} = - \frac{4 \pi \varpi }{c^2} J^\mu.$$ $$\nabla_\sigma s_{\mu \nu}+\nabla_\mu s_{\nu \sigma}+\nabla_\nu s_{\sigma \mu}=\frac{\partial s_{\mu \nu}}{\partial x^\sigma} + \frac{\partial s_{\nu \sigma}}{\partial x^\mu} + \frac{\partial s_{\sigma \mu}}{\partial x^\nu} = 0.$$

Таким образом, единственным источником общего поля предполагается массовый 4-ток $~ J^\mu$. Последнее уравнение можно записать более кратко с помощью символа Леви-Чивиты или совершенно антисимметричного единичного тензора: $$~ \varepsilon^{\mu \nu \sigma \rho}\frac{\partial s_{\mu \nu}}{\partial x^\sigma} = 0 .$$

Подставляя (1), можно выразить уравнения общего поля через тензоры частных полей: $$~ \nabla_\nu \left( \frac {\rho_{0q}}{\rho_0} F^{\mu \nu} + \Phi^{\mu \nu}+ u^{\mu \nu}+ f^{\mu \nu}+ h^{\mu \nu}+ \gamma^{\mu \nu}+ w^{\mu \nu} \right) = - \frac{4 \pi \varpi }{c^2} J^\mu. \qquad\qquad (4)$$ $$~ \varepsilon^{\mu \nu \sigma \rho} \frac{\partial }{\partial x^\sigma}\left(\frac {\rho_{0q}}{\rho_0} F_{\mu \nu} + \Phi_{\mu \nu}+ u_{\mu \nu}+ f_{\mu \nu}+ h_{\mu \nu}+ \gamma_{\mu \nu}+ w_{\mu \nu} \right)= 0 . \qquad\qquad (5)$$

В состоянии равновесия можно считать, что уравнение (5) выполняется отдельно для тензора каждого поля, а не только для всей суммы тензоров частных полей. Точно так же, при условии $~ \frac {\rho_{0q}}{\rho_0} = const ,$ уравнение (4) может быть разбито на 7 отдельных уравнений, в которых массовый 4-ток $~ J^\mu$ является источником того или иного поля.

Условие калибровки 4-потенциала общего поля: $$~ \nabla^\mu s_{\mu} =0 .$$

Уравнение непрерывности в искривлённом пространстве-времени записывается через тензор Риччи $~ R_{\mu \nu}$: $$~ R_{\mu \nu} s^{\mu \nu} = \frac{4 \pi \varpi }{c^2} \nabla_\mu J^\mu.$$

В пространстве Минковского специальной теории относительности левая часть этого уравнения обнуляется, так как тензор Риччи становится равным нулю. Кроме этого, ковариантная производная $~ \nabla_\mu$ превращается в 4-градиент $~ \partial_\mu$, так что уравнение непрерывности упрощается: $$~ \partial_\mu J^\mu =\frac{\partial J^\mu }{\partial x^\mu}=0 .$$

Уравнение движения элемента вещества в общем поле описывается формулой: $$~ s_{\mu \nu} J^\nu =0 .$$

Так как $~ J^\nu = \rho_0 u^\nu$, а тензор общего поля выражается через тензоры частных полей, то уравнение движения можно представить через эти тензоры: $$~ - u_{\mu \nu} J^\nu = F_{\mu \nu} j^\nu + \Phi_{\mu \nu} J^\nu + f_{\mu \nu} J^\nu + h_{\mu \nu} J^\nu + \gamma_{\mu \nu} J^\nu + w_{\mu \nu} J^\nu .$$

Здесь $~ u_{\mu \nu}$ — тензор ускорений, $~ F_{\mu \nu}$ — тензор электромагнитного поля, $~ \Phi_{\mu \nu}$ — тензор гравитационного поля, $~ f_{\mu \nu}$ — тензор поля давления, $~ h_{\mu \nu}$ — тензор поля диссипации, $~ \gamma_{\mu \nu}$ — тензор поля сильного взаимодействия, $~ w_{\mu \nu}$ — тензор поля слабого взаимодействия.

Тензор энергии-импульса

Тензор энергии-импульса общего поля определяется из принципа наименьшего действия выражением $$~ T^{ik} = \frac{c^2} {4 \pi \varpi } \left( -g^{im} s_{n m} s^{n k}+ \frac{1} {4} g^{ik} s_{m r} s^{m r} \right).$$

Через этот тензор уравнение движения записывается в очень простой форме, как равенство нулю дивергенции тензора: $$~ s_{\mu \nu} J^\nu = - \nabla^\nu T_{\mu \nu} =0 .$$

Тензор энергии-импульса общего поля входит в уравнение для метрики: $$~ R^{ik} - \frac{1} {4 }g^{ik}R = \frac{8 \pi G \beta }{ c^4} T^{ik}, \qquad\qquad (6)$$

где $~ G$ — гравитационная постоянная, $~ \beta$ — некоторая постоянная, и использовано условие калибровки космологической постоянной.

Тензор общего поля $~ s_{\mu \nu}$ имеет своими компонентами напряжённость $~ \mathbf { T }$ и соленоидальный вектор $~ \boldsymbol {\chi }$ общего поля. Вектор $~ \mathbf { T }$ согласно (2) является суммой напряжённостей частных полей, а вектор $~ \boldsymbol {\chi }$ согласно (3) состоит из соленоидальных векторов частных полей. В тензоре энергии-импульса общего поля $~ T^{ik}$ имеется тензорное произведение $~ s_{m r} s^{m r}$, так что тензор $~ T^{ik}$ содержит квадраты векторов $~ \mathbf { T }$ и $~ \boldsymbol {\chi }$. Заменяя эти векторы на суммы соответствующих векторов частных полей, приходим к следующему: $$~ T^{ik}= k_1W^{ik}+ k_2U^{ik}+ k_3B^{ik}+ k_4P^{ik} + k_5Q^{ik}+ k_6 L^{ik}+ k_7A^{ik}+ cross \quad terms, \qquad \qquad (7)$$

где $~ k_1{,} k_2{,} k_3{,} k_4{,} k_5{,} k_6{,} k_7$ — некоторые коэффициенты, $~ W^{ik}$ — тензор энергии-импульса электромагнитного поля, $~ U^{ik}$ — тензор энергии-импульса гравитационного поля, $~ B^{ik}$ — тензор энергии-импульса поля ускорений, $~ P^{ik}$ — тензор энергии-импульса поля давления, $~ Q^{ik}$ — тензор энергии-импульса поля диссипации, $~ L^{ik}$ — тензор энергии-импульса поля сильного взаимодействия, $~ A^{ik}$ — тензор энергии-импульса поля слабого взаимодействия.

Как видно, тензор энергии-импульса общего поля $~ T^{ik}$ содержит не только тензоры энергии-импульса частных полей, но и перекрёстные члены с произведениями напряжённостей и соленоидальных векторов частных полей.

Для примера, если учитывать только гравитационное поле и поле ускорений, для тензора энергии-импульса общего поля получается: $$~ (T^{ik})_{g+u} = \frac{c^2} {4 \pi \varpi } \left( -g^{im} (\Phi_{n m}+ u_{n m} ) (\Phi^{n k}+ u^{n k} )+ \frac{1} {4} g^{ik} (\Phi_{m r}+ u_{m r} ) (\Phi^{m r}+ u^{m r} ) \right) =$$ $$~ = - \frac {G}{\varpi } U^{ik} + \frac {\eta}{\varpi } B^{ik}+ \frac{c^2} {4 \pi \varpi } \left( -g^{im} (\Phi_{n m}u^{n k}+ u_{n m}\Phi^{n k}) + \frac{1} {4} g^{ik} (\Phi_{m r}u^{m r}+ u_{m r}\Phi^{m r} ) \right) .$$

где $~ \eta$ — постоянная, входящая в определение тензора энергии-импульса поля ускорений.

Разделение на две компоненты

В статье общее поле было разделено на две основные компоненты. Одна из них — массовая компонента общего поля, источником которой является массовый 4-ток $~ J^\mu$. Вторая, зарядовая компонента общего поля, имеет в качестве источника зарядовый 4-ток $~ j^\mu$. Массовая компонента общего поля содержит в себе гравитационное поле, поле ускорений, поле давления, поле диссипации, поля сильного и слабого взаимодействия, другие векторные поля. Зарядовая компонента общего поля представляет собой электромагнитное поле. В результате разделения общего поля на две компоненты уравнения полей стали более независимыми друг друга, так как условие неизменности отношения зарядовой инвариантной плотности к массовой инвариантной плотности $~ \rho_{0q}/\rho_0$ теперь не требуется. Для обозначения функций поля массовой компоненты общего поля далее используются те же обозначения, которые в Таблице 1 указаны для самого общего поля.

4-потенциалом зарядовой компоненты общего поля является электромагнитный 4-потенциал $~ A_\mu = (\varphi / c, -\mathbf A)$. 4-потенциал массовой компоненты общего поля равен сумме 4-потенциалов соответствующих полей: $$~ s_\mu = D_\mu+ U_\mu+\pi_\mu+\lambda_\mu+g_\mu+w_\mu .$$

Аналогично, скалярный и векторный потенциалы массовой компоненты общего поля будут равны: $$~\theta = \psi+\vartheta+\wp+\varepsilon+\phi+\zeta.$$ $$~ \boldsymbol {\Phi }= \mathbf {D} +\mathbf {U}+ \boldsymbol {\Pi }+ \boldsymbol {\Theta }+\mathbf {G}+\mathbf {W}.$$

Вместо (1), (2) и (3) для тензора, напряжённости и соленоидального вектора массовой компоненты общего поля будет следующее: $$~ s_{\mu \nu} = \nabla_\mu s_\nu - \nabla_\nu s_\mu = \Phi_{\mu \nu}+ u_{\mu \nu}+ f_{\mu \nu}+ h_{\mu \nu}+ \gamma_{\mu \nu}+ w_{\mu \nu} .$$ $$~\mathbf {T }= \boldsymbol {\Gamma } +\mathbf {S}+\mathbf {C }+\mathbf {X }+\mathbf {L}+\mathbf {Q}.$$ $$~ \boldsymbol {\chi }= \boldsymbol {\Omega }+\mathbf {N}+\mathbf {I }+\mathbf {Y }+ \boldsymbol {\mu }+ \boldsymbol {\pi }.$$

Тензором зарядовой компоненты общего поля является электромагнитный тензор :$~ F_{\mu \nu} = \nabla_\mu A_\nu - \nabla_\nu A_\mu ,$

состоящий из компонент напряжённости электромагнитного поля $~\mathbf {E}$ и компонент магнитного поля $~\mathbf {B}$.

Потенциалы, напряжённости и соленоидальные векторы частных полей для сферического тела были вычислены в статье, а также в других статьях.

Функция действия и энергия системы определяются так: $$~S =\int {L dt}=\int (kR-2k \Lambda - \frac {1}{c}s_\mu J^\mu - \frac {c}{16 \pi \varpi} s_{\mu\nu}s^{\mu\nu} - \frac {1}{c}A_\mu j^\mu - \frac {c \varepsilon_0 }{4} F_{\mu\nu}F^{\mu\nu}) \sqrt {-g}d\Sigma.$$ $$~E = \int {( s_0 J^0 + A_0 j^0 + \frac {c^2 }{16 \pi \varpi } s_{ \mu\nu} s^{ \mu\nu} + \frac {c^2 \varepsilon_0 }{4 } F_{ \mu\nu} F^{ \mu\nu} ) \sqrt {-g} dx^1 dx^2 dx^3}.$$

По своему построению общее поле является векторным полем, так что для него будет справедливо каждое уравнение векторного поля.

Уравнения для тензоров массовой и зарядовой компонент общего поля будут следующие: $$~ \nabla_\nu s^{\mu \nu} = - \frac{4 \pi \varpi }{c^2} J^\mu.$$ $$\nabla_\sigma s_{\mu \nu}+\nabla_\mu s_{\nu \sigma}+\nabla_\nu s_{\sigma \mu}=\frac{\partial s_{\mu \nu}}{\partial x^\sigma} + \frac{\partial s_{\nu \sigma}}{\partial x^\mu} + \frac{\partial s_{\sigma \mu}}{\partial x^\nu} = 0.$$ $$~ \nabla_\nu F^{\mu \nu} = - \frac{1 }{c^2 \varepsilon_0 } j^\mu.$$ $$\nabla_\sigma F_{\mu \nu}+\nabla_\mu F_{\nu \sigma}+\nabla_\nu F_{\sigma \mu}=\frac{\partial F_{\mu \nu}}{\partial x^\sigma} + \frac{\partial F_{\nu \sigma}}{\partial x^\mu} + \frac{\partial F_{\sigma \mu}}{\partial x^\nu} = 0.$$

Условия калибровки 4-потенциалов компонент общего поля: $$~ \nabla^\mu s_{\mu} =0 .$$ $$~ \nabla^\mu A_{\mu} =0 .$$

Уравнения непрерывности для соответствующих 4-токов в искривлённом пространстве-времени: $$~ R_{\mu \nu} s^{\mu \nu} = \frac{4 \pi \varpi }{c^2} \nabla_\mu J^\mu.$$ $$~ R_{\mu \nu} F^{\mu \nu} = \frac{1 }{c^2 \varepsilon_0 } \nabla_\mu j^\mu.$$

Уравнение движения вещества под действием полей: $$~ F_{\mu \nu} j^\nu + s_{\mu \nu} J^\nu = F_{\mu \nu} j^\nu + \Phi_{\mu \nu} J^\nu + u_{\mu \nu} J^\nu + f_{\mu \nu} J^\nu + h_{\mu \nu} J^\nu + \gamma_{\mu \nu} J^\nu + w_{\mu \nu} J^\nu = 0 .$$

Уравнение движения можно также записать через тензор энергии-импульса электромагнитного поля $~ W_{\mu \nu}$ и тензор энергии-импульса массовой компоненты общего поля $~ T_{\mu \nu}$: $$~ F_{\mu \nu} j^\nu + s_{\mu \nu} J^\nu = - \nabla^\nu W_{\mu \nu} - \nabla^\nu T_{\mu \nu}= 0 .$$

Указанные тензоры с контравариантными индексами определяются так: $$~ W^{\mu \nu} = c^2 \varepsilon_0 \left( -g^{\mu \alpha} F_{\beta \alpha } F^{\beta \nu }+ \frac{1} {4} g^{\mu \nu } F_{\alpha \beta} F^{\alpha \beta } \right).$$ $$~ T^{\mu \nu} = \frac{c^2} {4 \pi \varpi } \left( -g^{\mu \alpha} s_{\beta \alpha } s^{\beta \nu }+ \frac{1} {4} g^{\mu \nu } s_{\alpha \beta} s^{\alpha \beta } \right).$$

Уравнение для метрики: $$~ R^{\mu \nu } - \frac{1} {4 }g^{\mu \nu }R = \frac{8 \pi G \beta }{ c^4} (W^{\mu \nu}+ T^{\mu \nu }) . \qquad\qquad (8)$$

В статье было показано, что для коэффициентов полей, входящих в массовую компоненту общего поля, должно быть справедливо соотношение: $$~ \varpi = \eta + \sigma - G + \tau + \aleph + \ell,$$

где $~ \eta$ есть постоянная поля ускорений, $~ \sigma$ — постоянная поля давления, $~ G$ — гравитационная постоянная, $~ \tau$ — постоянная поля диссипации, $~ \aleph$ — постоянная макроскопического поля сильного взаимодействия, $~ \ell$ — постоянная макроскопического поля слабого взаимодействия.

Для случая релятивистской однородной системы тензоры полей, входящих в массовую компоненту общего поля, оказываются пропорциональны друг другу. С учётом этого, тензор энергии-импульса массовой компоненты общего поля выражается через тензоры энергии-импульса частных полей, при этом перекрёстные члены исчезают: $$~ T^{\mu \nu } = U^{\mu \nu }+ B^{\mu \nu }+ P^{\mu \nu } + Q^{\mu \nu }+ L^{\mu \nu }+ A^{\mu \nu }.$$

Частные решения для функций общего поля

В стационарном случае можно предположить, что энергия в системе распределяется в соответствии с  теоремой о равнораспределении. В силу этой теоремы, для систем, находящихся в тепловом равновесии в условиях, когда квантовые эффекты не играют ещё большой роли, любая степень свободы $~ f$ частицы, входящая в энергию как степенная функция $~ f^s$, имеет в среднем одну и ту же энергию $~ \frac {1} {s} kT$, где $~ k$ — постоянная Больцмана, $~ T$ — температура. У частиц идеального газа есть только три таких степени свободы — это три компоненты скорости, входящие квадратично в кинетическую энергию ($~ s=2$), поэтому средняя энергия частицы равна $~ \frac {3} {2} kT$.

В общем случае у частиц имеются собственные поля, при этом напряжённости и соленоидальные векторы этих полей квадратично входят в соответствующие тензоры энергии-импульса. В связи с этим предполагается, что для энергии полей также справедлива теорема о равнораспределении в том смысле, что энергия системы в равновесии стремится пропорционально распределиться в том числе и между всеми действующими в системе полями. В равновесии можно ожидать, что частные поля, как компоненты общего поля, становятся относительно независимыми друг от друга. В этом случае для каждого поля должны быть справедливы собственные уравнения поля, и уравнения общего поля (4) и (5) разбиваются на комплекты уравнений, отдельные для каждого поля. Все эти уравнения имеют форму, подобную уравнениям Максвелла.

Указанные ниже решения вычислялись при условии, что перекрёстные члены в (7) равны нулю. Это предполагает такую полную независимость частных полей, что не только уравнения частных полей независимы друг от друга, но ещё и то, что энергия общего поля состоит просто из суммы энергий частных полей. Так как частные поля не могут не влиять друг на друга, то эти решения можно рассматривать как первое приближение к реальной картине.

Метрика

За пределами тел имеется только электромагнитное и гравитационное поле. Только тензоры энергии-импульса этих полей будут вносить свой вклад в уравнение для метрики (8), при этом скалярная кривизна $~ R$ обнуляется. Метрика вокруг уединённого сферического тела была вычислена в статье. Для временной компоненты метрического тензора было получено следующее: $$~ g_{00} =1 - \frac {\alpha R_b}{M c^2 r} (c_1 E_g + c_2 E_e) + \frac {\beta R^2_b}{M^2 c^4 r^2} (c_1 E_g +c_2 E_e)^2,$$

где $~ r$ — расстояние от центра тела до точки, где определяется метрика, $~ E_g = - \frac {3G M^2}{ 5R_b }$ — энергия гравитационного поля внутри и снаружи тела, $~ E_e = \frac {3Q^2}{ 20\pi \varepsilon_0 R_b }$ — энергия электрического поля, $~ M$, $~ Q$ и $~ R_b$ — масса, заряд и радиус тела, $~ \varepsilon_0$ — электрическая постоянная, $~ \alpha {,} \beta$ — коэффициенты, подлежащие определению, $~ c_1 {,} c_2$ — численные коэффициенты порядка единицы, в случае однородной плотности массы и заряда тела они одинаковы и равны приблизительно величине 5/3.

В данном случае оказывается, что метрика зависит как от отношения радиуса тела к радиус-вектору до точки наблюдения, так и от отношения суммарной энергии полей к энергии покоя тела.

Релятивистская энергия

Энергия системы частиц с учётом электромагнитного и гравитационного полей, поля ускорений и поля давления вычислялась в статье. Было показано, что в системе центра инерции суммарная энергия и импульс всех полей оказываются равными нулю, а энергия системы формируется лишь из энергии частиц, находящихся под действием указанных частных полей. Для системы можно ввести пять значений масс: инертная масса $~ M$; гравитационная масса $~ m_g$; суммарная масса $~ m'$ всех частиц тела, разнесённых порознь на бесконечность; масса $~ m_b$, получаемая путём интегрирования по объёму плотности $~ \rho$ движущегося внутри системы вещества; вспомогательная масса $~ m$, получаемая путём интегрирования по объёму плотности $~ \rho_0$ вещества, вычисляемой в сопутствующей для каждой частицы системе отсчёта. Для данных масс получается соотношение: $$~ m < m' = M < m_b = m_g .$$

Из равенства $~ m'=M$ следует, что допустимым оказывается идеальный сферический коллапс, когда энергия системы не меняется при сжатии вещества. Кроме этого, гравитационная масса $~ m_g$ оказывается больше, чем масса системы $~ M$. Это связано с тем, что частицы внутри системы движутся и их энергия выше, чем если бы частицы находились неподвижно на бесконечности и не взаимодействовали друг с другом.

Расчёт показывает, что энергия электромагнитного поля уменьшает гравитационную массу. Следовательно, добавление множества зарядов на некоторое тело может привести к ситуации, когда гравитационная масса тела начнёт уменьшаться, невзирая на добавочную массу привнесённых зарядов. Это следует из того, что масса зарядов растёт пропорционально их количеству, а масса-энергия электромагнитного поля увеличивается квадратично количеству зарядов. Можно подсчитать, что если тело массой 1 кг и радиусом 1 метр зарядить до потенциала порядка 5 мегавольт, то это должно уменьшить гравитационную массу тела (без учёта массы добавленных зарядов) при взвешивании в поле тяжести на $~ 10^{-13}$ долю массы, что близко к современной точности измерения массы.

Если учесть более точное соотношение для коэффициентов полей, для масс получается другое выражение: $$~m' < M < m < m_b = m_g .$$

Здесь калибровочная масса $~m'$ связана с космологической постоянной и представляет собой массу-энергию частиц вещества в 4-потенциалах полей системы; инертная масса $~M$; вспомогательная масса $~m$ равняется произведению плотности массы частиц на объём системы; масса $~m_b$ есть сумма инвариантных масс (масс покоя) частиц системы, равная по величине гравитационной массе $~m_g$.

Вывод о том, что по мере увеличения электрического заряда масса системы может уменьшаться, остаётся справедливым, но это относится не к гравитационной массе $~m_g$, а к инертной массе $~M$ системы.

Интегральный 4-вектор, проблема 4/3 и теорема Пойнтинга

Проблема 4/3, согласно которой масса поля, находимая через энергию поля, не равна массе поля, определяемой через импульс поля, и проблема энергии нейтрино в идеальном сферическом коллапсе сверхновой, рассматривались в статье. Было показано, что в движущемся теле избыток массы-энергии гравитационного и электромагнитного полей компенсируется недостатком в массе-энергии поля ускорений и поля давления. Результат достигается путём интегрирования уравнения движения и вычисления сохраняющегося интегрального 4-вектора энергии-импульса системы. Так как этот интегральный 4-вектор должен быть равен нулю, в отличие от обычного 4-вектора энергии-импульса системы, то это накладывает ограничения на постоянную $~ \eta$, находящуюся в  тензоре энергии-импульса поля ускорений, и на постоянную $~ \sigma$ в  тензоре энергии-импульса поля давления. Для этих постоянных в случае массивной гравитационно-связанной системы из частиц и полей находится соотношение, связывающее их с гравитационной постоянной и с электрической постоянной: $$~ \eta =\sigma= 3G - \frac {3q^2}{4\pi \varepsilon_0 m^2 } ,$$ где $~ q$ и $~ m$ обозначают заряд и массу системы, а их отношение в рамках принятых допущений можно трактовать как отношение плотности заряда к плотности массы.

Решение волнового уравнения для поля ускорений внутри системы приводит к распределению температуры по формуле: $$~ T=T_c - \frac {\eta M_p M(r)}{3kr} ,$$

где $~ T_c$ — температура в центре, $~ M_p$ — масса частицы, в качестве которой принимается масса протона (для систем, основой которых является водород или нуклоны в атомных ядрах), $~ M(r)$ — масса системы внутри текущего радиуса $~ r$, $~ k$ — постоянная Больцмана.

Аналогично, для распределения давления внутри системы получается: $$~ p=p_c - \frac {2\pi \sigma \rho^2_0 r^2 \gamma_c }{3} ,$$

где $~ p_c$ — давление в центре, $~ \rho_0$ — плотность массы в сопутствующей частице вещества системе отсчёта, $~ \gamma_c$ — фактор Лоренца в центре.

Данные формулы хорошо выполняются для самых разных космических объектов, включая газовые облака и глобулы Бока, Землю, Солнце и нейтронные звёзды. Лишь для давления в центре Солнца обнаружилось существенное, в 58 раз, расхождение. Однако, если взять в учёт наличие термоядерных реакций в ядре Солнца, которые можно описать путём введения поля сильного и поля слабого взаимодействий, повышенное давление в центре Солнца можно объяснить действием этих полей. При этом для постоянной $~ \aleph$ в тензоре энергии-импульса поля сильного взаимодействия получается оценка: $~ \aleph \approx 3G$, то есть то же самое, что для коэффициентов $~ \eta$ и $~ \sigma$ для поля ускорений и поля давления, соответственно. Во всех случаях скалярные потенциалы частных полей внутри тел изменяются пропорционально квадрату радиуса, как это имеет место для гравитационного поля.

В статье проблема 4/3 была объяснена с помощью обобщённой теоремы Пойнтинга. Данная теорема применяется к 4-тензорам полей, входящих в состав компонент общего поля. Указанные тензоры состоят из компонент напряжённостей и соленоидальных векторов соответствующих полей, с помощью которых находятся энергия и импульс этих полей. В результате получается более точное соотношение между коэффициентами полей внутри вещества массивных тел: $$~\eta + \sigma = G - \frac {\rho^2_{0q}}{ 4 \pi \varepsilon_0 \rho^2_0 }= G - \frac {q^2 }{ 4 \pi \varepsilon_0 m^2 },$$

позволяющее делать оценки внутренней температуры, давления и других параметров космических тел для случая неоднородной плотности.

В силу теоремы Пойнтинга обнуляется как сумма плотностей энергии всех полей внутри тела, так и сумма векторов потоков энергии всех полей внутри этого тела. За пределами тела поток энергии гравитационного или электромагнитного поля точно компенсирует изменение энергии соответствующего поля в каждом выделенном объёме. В результате проблема 4/3 исчезает внутри тела, но остаётся для полей, выходящих за пределы тела. Решение проблемы 4/3 на примере электромагнитного поля сводится к следующему: требование равенства массы-энергии, связанной с временной компонентой $~ W^{00}$ тензора энергии-импульса поля, и массы -энергии потока энергии этого поля в компонентах $~ W^{0i}$ тензора, незаконно. Дело в том, что эти компоненты тензора не составляют 4-вектор и потому не могут содержать одну и ту же массу-энергию, как это имеет место в 4-импульсе.

Диссипация энергии

Одной из компонент общего поля является поле диссипации, которое описывает энергию, импульс и поток энергии, которые связаны с процессами преобразования энергии частных полей в тепловую энергию. В реальном веществе может происходить взаимодействие потоков вещества, движущихся с разными скоростями, под действием внутреннего трения и вязкости. В подобных процессах скорости потоков вещества выравниваются, их кинетическая энергия уменьшается, но растёт тепловая энергия, и суммарная энергия системы не меняется. Оказывается, что если ввести поле диссипации как векторное поле, подобно всем другим частным полям, то при подходящем выборе скалярного потенциала поля диссипации это позволяет получить уравнение Навье-Стокса в гидродинамике и описать движение вязкого сжимаемого вещества.

Если предположить условие локального равновесия и справедливость теоремы о равнораспределении энергии, тогда с достаточной степенью точности становится возможным использовать для каждого частного поля свои собственные уравнения поля. В результате для давления, для которого ранее не были известны уравнения его поля, возникают конкретные волновые уравнения для скалярного и векторного потенциалов поля давления, а также уравнения для напряжённости и соленоидального векторов поля давления. Аналогичные уравнения будут справедливы для поля диссипации, электромагнитного и гравитационного полей, поля ускорений и т. д. Это позволяет замкнуть систему уравнений для движущегося вещества с действующими в этом веществе полями, и сделать эту систему уравнений в принципе разрешимой.

Теорема вириала

Согласно данной теореме, в каждой стационарной физической системе существует взаимосвязь между кинетической энергией частиц и энергией, связанной с действующими силами от всех имеющихся полей, в совокупности составляющих общее поле. В случае, когда в физической системе учитывается поле давления, поле ускорений частиц, электромагнитное и гравитационное поля, теорема вириала в релятивистской форме выражается следующим образом: $$~ \langle W_k \rangle \approx - 0,6 \sum_{k=1}^N\langle\mathbf{F}_k\cdot\mathbf{r}_k\rangle ,$$

где $\mathbf{r}_k$ обозначает радиус-вектор $k$-й частицы, $\mathbf{F}_k$ — сила, действующая на эту частицу, а величина $~ W_k \approx \gamma_c T$ превышает кинетическую энергию частиц $~ T$ на множитель, равный фактору Лоренца $~ \gamma_c$ частиц в центре системы.

В слабых полях можно считать, что $~ \gamma_c \approx 1$, и тогда видно, что в теореме вириала кинетическая энергия связана с энергией сил в правой части равенства не коэффициентом 0,5 как в классическом случае, а скорее коэффициентом, близким к 0,6. Отличие от классического случая возникает за счёт учёта поля давления и поля ускорений частиц внутри системы. Находится выражение для скалярной вириальной функции $$G_V = \sum_{k=1}^N\mathbf{p}_k\cdot\mathbf{r}_k,$$

где $\mathbf{p}_k$ есть импульс $k$-й частицы, и показывается, что производная от этой функции не равна нулю и должна рассматриваться как производная Лагранжа. Кроме того, обнаруживается, что в отличие от выводов классической механики, энергия, связанная с действующими силами от всех имеющихся полей и входящая в правую часть теоремы вириала, не равна потенциальной энергии системы.

Анализ интегральной теоремы обобщённого вириала позволяет найти на основе теории поля формулу для среднеквадратичной скорости типичных частиц системы, не используя понятия температуры: $$v_\mathrm{rms} = c \sqrt{1- \frac {4 \pi \eta \rho_0 r^2}{c^2 \gamma^2_c \sin^2 {\left( \frac {r}{c} \sqrt {4 \pi \eta \rho_0} \right) } } } ,$$

где $~ c$ есть скорость света, $~ \eta$ — постоянная поля ускорений, $~ \rho_0$ — плотность массы частиц, $~ r$ — текущий радиус.

Показывается связь данной теоремы с космологической постоянной, характеризующей рассматриваемую физическую систему. Объясняется различие между кинетической энергией, и энергией движения, значение которой равняется половине суммы лагранжиана и гамильтониана.

Энергия связи макроскопических тел

Релятивистская энергия, полная энергия, энергия связи, энергия полей, энергия давления и потенциальная энергия системы из частиц и четырёх полей — компонент общего поля, вычисляются в релятивистской однородной модели, и затем сравниваются с кинетической энергией частиц и с суммарной энергией гравитационного и электромагнитного поля за пределами системы. Другим результатом является то, что инертная масса системы получается меньше, чем гравитационная масса, которая равна суммарной инвариантной массе частиц, составляющих систему. Также доказывается, что по мере образования всё более массивных релятивистских однородных систем средняя плотность этих систем уменьшается по сравнению со средней плотностью слагающих эти системы частиц или тел.

Модель даёт возможность оценить скорость $~ v_c$ частиц в центре сферы, соответствующий фактор Лоренца $~ \gamma_c$, скалярный потенциал $~ \wp_c$ поля давления, найти связь между коэффициентами полей, выразить зависимости скалярной кривизны и космологической постоянной в веществе как функции от параметров типичных частиц и потенциалов полей. При этом сравнение космологических постоянных внутри протона, нейтронной звезды и в наблюдаемой Вселенной позволяет объяснить проблему космологической постоянной, возникающую в Lambda-CDM модели.

Сущность общего поля

Общее поле предполагается основным источником действующих сил, энергии и импульса, а также основой для вычисления метрики системы с точки зрения не квантовой классической теории поля.

Из всех полей, которые объединяет общее поле, два поля, электромагнитное и гравитационное поля, действуют на расстоянии, а остальные поля действуют локально в месте расположения того или иного элемента вещества. Собственный векторный потенциал любого поля для одной частицы пропорционален скалярному потенциалу этого поля и скорости движения частицы, если векторный потенциал этой частицы равен нулю в сопутствующей частице системе отсчёта. Для электромагнитного и гравитационного полей в системе со множеством частиц известен принцип суперпозиции, по которому скалярный потенциал в произвольной точке является суммой скалярных потенциалов всех частиц, и то же самое предполагается для векторного потенциала. Ввиду различия правил суммирования векторов и скаляров, векторный потенциал системы перестаёт зависеть от скалярного потенциала системы частиц. Такая же картина должна быть и для других полей. Например, давление вблизи частицы зависит не только от скалярного потенциала поля давления в сопутствующей системе отсчёта и от скорости частицы, но и от суммарного давления со стороны других частиц системы.

Скалярные потенциалы частных полей пропорциональны энергии, появляющейся в системе в ходе того или иного взаимодействия, в расчёте на единицу массы (заряда) вещества, и имеют размерность квадрата скорости. Векторные потенциалы частных полей имеют размерность скорости и позволяют учесть дополнительную энергию, появляющуюся за счёт движения. Так как 4-потенциал частного поля состоит из скалярного и векторного потенциалов, то сумма 4-потенциалов частных полей даёт 4-потенциал общего поля, который описывает полную энергию всех взаимодействий в системе из частиц и полей. Именно поэтому общее поле существует до тех пор, пока существует хотя бы одна из его компонент в виде какого-либо частного поля. С философской точки зрения, существование только одного частного поля невозможно — всегда должны быть ещё и другие поля. Например, если есть частица, движение которой описывается полем ускорений, то у этой частицы должно быть как минимум ещё гравитационное поле, а внутри частицы ещё и полный набор собственных внутренних полей.

Наиболее естественный способ описания возникновения общего поля предоставляет теория гравитации Фатио-Лесажа. Эта теория даёт ясный физический механизм возникновения гравитационной силы, как следствие воздействия на тела вездесущих потоков гравитонов в виде мельчайших частиц наподобие нейтрино или фотонов. Этот же механизм позволяет объяснить и электромагнитное взаимодействие, если допустить наличие в потоках гравитонов праонов — мельчайших заряженных частиц. Праоны и нейтральные частицы в виде квантов полей образуют вакуумное поле, содержащееся в электрогравитационном вакууме. Потоки частиц вакуумного поля пронизывают все тела и осуществляют электромагнитное и гравитационное взаимодействие посредством поля даже между удалёнными друг от друга телами. Тела могут также оказывать друг на друга прямое механическое действие, что может быть представлено через поле давления. Неизбежным следствием действия этих полей является торможение быстрых частиц и тел в окружающей среде, описываемое посредством поля диссипации. Наконец, поле ускорений вводится для кинематического описания движения частиц и тел, действующих на них сил, энергии и импульса движения.

Для тел сферической формы хаотически движущиеся частицы их вещества могут характеризоваться некоторой средней радиальной скоростью и перпендикулярной ей средней тангенциальной скоростью, значения которых зависят от текущего радиуса. Можно считать, что градиент радиальной скорости приводит к радиальному ускорению, описываемому с помощью поля давления. Тангенциальная скорость частиц также порождает радиальное ускорение за счёт центростремительной силы, что может быть учтено полем ускорений. Указанные радиальные ускорения с добавкой от ускорения от электрических сил в заряженном веществе противостоят ускорению от гравитационных сил, сжимающих вещество массивных космических тел.

В результате, общее поле может быть представлено как поле, в котором нейтральные и заряженные тела, находящиеся в потоках нейтральных и заряженных частиц вакуумного поля, обмениваются друг с другом и с вакуумным полем энергией и импульсом. Энергию и импульс общего поля можно связать с энергией и импульсом, которые приобретает вакуумное поле при взаимодействии с веществом, а для учёта энергии и импульса системы необходимо ещё добавить энергию и импульс вещества от его взаимодействия с вакуумным полем.

В  модели кварковых квазичастиц подчёркивается, что кварки являются не настоящими частицами, а квазичастицами. В связи с этим предполагается, что сильное взаимодействие может быть сведено к  сильной гравитации, действующей на уровне атомов и элементарных частиц, с заменой гравитационной постоянной на постоянную сильной гравитации. На основе сильной гравитации и поля кручения обосновывается гравитационная модель сильного взаимодействия. Одним из следствий этого является то, что гравитационное и электромагнитное поля представляются фундаментальными полями, действующими на разных уровням материи посредством полевых квантов с различной величиной своего спина и энергии, и с различной проникающей способностью в веществе.

Указанный подход позволил вычислить радиус протона в самосогласованной модели и объяснить длину волны де Бройля. Что касается слабого взаимодействия, то с точки зрения теории бесконечной вложенности материи оно сводится к процессам трансформации вещества, находящегося под действием фундаментальных полей, с учётом действия сильной гравитации. Точно так же, поле давления и поле диссипации могли бы в принципе свестись к фундаментальным полям, если были бы известны все детали межатомного и межмолекулярного взаимодействия. Ввиду трудностей с такой детализацией, приходится приписывать существование своих собственных 4-потенциалов у поля давления, поля диссипации энергии, поля сильного взаимодействия и поля слабого взаимодействия, и аппроксимировать действие этих полей в веществе с помощью этих 4-потенциалов.

По аналогии с электромагнитным полем, все поля, входящие как компоненты в общее поле, рассматриваются как векторные поля. Для таких полей доказана интегральная теорема энергии поля. Данная теорема является аналогом теоремы вириала и описывает связи между различными компонентами энергии полей.

В статье концепция общего поля была проанализирована вновь и определена основная действующая компонента электрогравитационного вакуума в виде потоков заряженных частиц типа праонов. Предполагается, что данная компонента ответственна за электромагнитное и за гравитационное взаимодействия, а также за действие других полей внутри тел.

См. также

• Теория всего
• Теории Великого объединения
• Фундаментальные взаимодействия
• Ковариантная теория гравитации
• Метрическая теория относительности
• Поле ускорений
• Поле давления
• Поле диссипации
• Теория гравитации Лесажа
• Сильная гравитация
• Постоянная сильной гравитации
• Гравитационная модель сильного взаимодействия
• Модель кварковых квазичастиц
• Предел массы-энергии поля
• Уравнение векторного поля

Внешние ссылки

• General field