Отражение рентгеновских лучей

Icons-mini-icon 2main.png Основная статья: Рентгеновское зеркало

Отражение рентгеновских лучейПравить

 
Схема скользящего преломления Х-лучей

Отражение рентгеновских лучей — разновидность полного отражения электромагнтных волн при котором небольшой угол падения создаёт эффект скольжения преломления с углом отражения равным углу падения.

Взаимодействие рентгеновских лучей с веществом отличается от лучей видимого спектра света.

Малое отклонение показателя преломления рентгеновских лучей от единицы (меньше чем на 10— 4) практически не позволяет использовать для их фокусировки линзы и призмы. Электрические и магнитные линзы для этой цели также неприменимы, так как рентгеновские лучи инертны к электрическому и магнитному полям.

 
Преломление рентгеновских лучей

Так при рентгеновском излучении согласно общей формуле значений коэффициента преломления:

n = 1 δ i β \!\,n=1-\delta-i\beta вытекает, что вакуум — оптически более плотная среда, чем любое вещество. Значения коэффициента δ \!\,\delta прохождении рентгеновских лучей лежат в области между и и зависят от квантовой энергии излучения, констант кристаллической решётки.При небольших углах падения, наблюдается эффект скольжения, преломления рентгеновских лучей с отражением под углом, равным углу падения (θ). Углы скольжения для «жёстких» рентгеновских лучей составляют доли градуса, для «мягких» — примерно 10-20 градусов.[1] [2]


Преломление рентгеновских лучей при скользящем падении было впервые сформулировано М.А.Кумаковым, разработавшим рентгеновское зеркало, и теоретически обосновано Артуром Комптоном en:Compton в 1923 году. Эти работы стали для физиков стимулом для исследования применимости изогнутых зеркал и др. оптических элементов для фокусировки рентгеновского излучения, и для получения изображений. Именно полное отражение на границе вакуум-иная среда при скользящем падении легло в основу создания оптических систем с применением рентгеновской оптики.

См. такжеПравить

СноскиПравить