Поляризация волн

Поляриза́ция волн — явление нарушения симметрии распределения возмущений в поперечной волне (например, напряжённостей электрического и магнитного полей в электромагнитных волнах) относительно направления её распространения. В продольной волне поляризация возникнуть не может, так как возмущения в этом типе волн всегда совпадают с направлением распространения.[1]

Поперечная волна характеризуется двумя направлениями: волновым вектором и вектором амплитуды, всегда перпендикулярным к волновому вектору. Так что в трёхмерном пространстве имеется ещё одна степень свободы — вращение вокруг волнового вектора.

Причиной возникновения поляризации волн может быть:

  • несимметричная генерация волн в источнике возмущения;
  • анизотропность среды распространения волн;
  • преломление и отражение на границе двух сред.

Основными являются два вида поляризации:

  • линейная — колебания возмущения происходит в какой-то одной плоскости. В таком случае говорят о «плоско-поляризованной волне»;
  • круговая — конец вектора амплитуды описывает окружность в плоскости колебаний. В зависимости от направления вращения вектора может быть правой или левой.

На основе этих двух или только круговой можно сформировать и другие, более сложные виды поляризации. Например, эллиптическая.

Зависимость мгновенных потенциалов при круговой поляризации

Практическое значениеПравить

Скорость распространения волны может зависеть от её поляризованности.

Две волны, линейно поляризованные под прямым углом друг к другу, не интерферируют.

Чаще всего это явление используется для создания различных оптических эффектов, а также в 3D-кинематографе (технология IMAX), где поляризация используется для разделения изображений, предназначенных правому и левому глазу.

Круговая поляризация применяется в антеннах космических линий связи, так как для приёма сигнала не важно положение плоскости поляризации передающей и приёмной антенн. То есть вращение космического аппарата не повлияет на возможность связи с ним. В наземных линиях используют антенны линейной поляризации — всегда можно выбрать заранее — горизонтально, или вертикально располагать плоскость поляризации антенн. Антенну круговой поляризации выполнить сложнее, чем антенну линейной поляризации. Вообще, круговая поляризация — вещь теоретическая. На практике говорят об антеннах эллиптической поляризации — с левым или правым направлением вращения.

Круговая поляризация света используется также в 3D-кинематографе, в технологии RealD 3D. Эта технология подобна IMAX с той разницей, что круговая поляризация вместо линейной позволяет сохранять стереоэффект и избегать двоения изображения при небольших боковых наклонах головы.

Поляризация частицПравить

Аналогичный эффект наблюдается при квантовомеханическом рассмотрении пучка частиц, обладающих спином. Состояние отдельной частицы в этом случае, вообще говоря, не является чистым и должно описываться соответствующей матрицей плотности. Для частицы со спином ½ (скажем, электрона) это эрмитова матрица 2×2 ρ b a \rho^a_b со следом 1: ρ a b = ρ a b = ρ ¯ b a \rho_{ab} = \rho^\dagger_{ab} = \bar \rho_{ba} tr ρ b a = 1 \mathrm{tr}\, \rho^a_b = 1

В общем случае она имеет вид Missing argument for \mathbf \rho^a_b = {1\over 2}(\delta^a_b + 2 \hat \mathbf{\sigma}^a_b \bar\mathbf{s})

Здесь Missing argument for \mathbf \hat \mathbf{\sigma} = (\sigma_x,\sigma_y,\sigma_z) — вектор, составленный из матриц Паули, а Missing argument for \mathbf \bar\mathbf{s} — вектор среднего спина частицы. Величина Missing argument for \mathbf \rho = 2 |\bar\mathbf{s}| = 2 \sqrt{s_x^2 + s_y^2 + s_z^2}

называется степенью поляризации частицы. Это вещественное число 0 0 Значение ρ = 1 \rho =1 соответствует полностью поляризованному пучку частиц, при этом ρ b a = ψ a ψ b \rho^a_b = \psi^a \otimes \psi^\dagger_b

где ψ \psi — вектор состояния частицы. Фактически, полностью поляризованные частицы можно полностью описать вектором состояния.

См. такжеПравить

ЛитератураПравить

  • Физика. Большой энциклопедический словарь/Гл. ред. А. М. Прохоров. — 4-е изд. — М.: Большая Российская энциклопедия, 1999. — С. 87. ISBN 5-85270-306-0 (БРЭ)

СсылкиПравить