Текст:Александр Рыбников:Априорная теория всего

Априорная теория всего


Автор:
Александр Рыбников




  • Теория всего не от мира сего
Дата написания:
24 сентября 2023 года





Язык оригинала:
русский
Оригинал:
Теория всего не от мира сего
Предмет:
Решётчатая модель пространства-времени


Aquote1.png За всем этим, несомненно, стоит идея настолько простая, настолько прекрасная, что, когда мы поймем её — через десятилетие, столетие или тысячелетие — мы все скажем друг другу: как могло быть иначе? Aquote2.png
— Джон Арчибальд Уилер[1]Property "Цитата/Автор" (as page type) with input value "— Джон Арчибальд Уилер[1]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

ОпределениеEdit

Априо́рная тео́рия всего́  — физико-математическая теория, все известные варианты которой были тщательно рассмотрены и отвергнуты, выглядит теперь совершенно неожиданно и в корне отличается от всех прежних версий.

  Априорная теория всего представляет собой детальнейший само реализующийся проект Метавселенной, вплоть до звёзд как само образующихся, само функционирующих и само удаляющихся термоядерных реакторов.  
— Александр Рыбников, автор

По сути дела именно априорная теория всего является первичным термином данной теории и создаёт естественно-единую основу для интерпретации космологии, изучающей свойства и эволюцию Метавселенной в целом, которая сама по себе недоступна человечеству ни в пространстве ни во времени. Отсюда следует, что такая теория в принципе не имеет ни прототипов ни вариантов ибо сама и является единственным прототипом. Она приходит сразу и полностью из краткого источника, который в силу вышесказанного, не написан на каком-либо общеупотребительном языке.

Последнее означает, что содержание априорной теории всего возникает в результате интерпретации аксиомы, сформулированной в виде математической формулы. Её интерпретацией в тишине веков и занимались математики и физики.

Никаких Больших Взрывов, сотен инфляций или Синая в огне, окутанного густым дымом; земли дрожащей; гремящего грома; блистающих молний; и в шуме и бедламе, перекрывая его, голос Божий, произносящий заповеди (Исх. 19:1 и след.). Ничего такого не было и в принципе не могло быть.

Никакая популярная версия стабильного функционирования Метавселенной никогда не будет написана из-за лежащей в её основе математической формулы.

Поэтому цель априорной теории всего в том, чтобы выстроить насколько возможно длинную математическую цепочку следствий из исходной аксиомы, включая изложение космологии. Таким образом, интерпретация вносит взаимосвязь априорной аксиомы с наблюдаемыми на практике следствиями, то есть переводит исходные математические понятия аксиомы на физический язык.

Необходимость в принятии аксиомы существования без доказательства следует лишь из индуктивного соображения: любое доказательство вынуждено опираться на какие-либо утверждения и цепочка получится бесконечной, если для каждого из них требовать своих доказательств. Тем не менее, явные экспериментальные доказательства на уровне пространства и времени, фундаментальных взаимодействий и элементарных частиц существуют и они разрывают бесконечное. Благодаря этому всегда можно и нужно выходить за грань, чтобы принять вызовы развивающейся физики.

В априорной теории всего вопрос об истинности аксиомы существования был решён почти 300 лет назад.

Хроники априорной теории всегоEdit

Леонард ЭйлерEdit

  Можно сказать, что именно для создания априорной теории всего 16 (27) мая 1703 года в устье Невы был заложен Санкт-Петербург.  
— Александр Рыбников, автор

Этим днём датируется закладка царём Петром I Петропавловской крепости, первого сооружения города, на Заячьем острове. Внутренние преобразования и военная победа в Северной войне способствовали превращению России в Империю, которая была провозглашена 22 октября (2 ноября) 1721 года, когда по прошению сенаторов Пётр I принял титулы Императора Всероссийского и Отца Отечества. А уже через несколько лет по именному указу императора Петра I от 22 января (2 февраля) 1724 года учреждается Академия Наук и Художеств в Санкт-Петербурге.

Затем последовал именной указ императрицы Екатерины I от 23 февраля (6 марта) 1725 года О приглашении учёных людей в Российскую Академию Наук и о выдачи, желающим ехать в Россию, нужных пособий. И уже в начале зимы 1726 года Леонарду Эйлеру (15 апреля 1707, Базель, Швейцария — 7 (18) сентября 1783, Санкт-Петербург, Российская империя) сообщили из Санкт-Петербурга: по рекомендации братьев Бернулли он приглашён на должность адъюнкта в быстро растущую столицу новой мировой империи.

Его работа в Санкт-Петербурге была столь плодотворна, что этим воспользовались русофобы:

  В математике принято называть открытие именем второго человека, который его сделал — иначе пришлось бы всё называть именем Эйлера  
— шуточное фольклорное правило.
 
Геометрический смысл формулы Эйлера

В частности, Эйлер продолжил исследования связи константы π \pi как символа неявной \infty и константы   e \ e как символа явной \infty , где число Эйлера   e \ e  — одна из важнейших математических констант, которую можно записать следующим образом:   e = n = 0 1 n ! . \begin{equation*}\boxed{\ e = \sum_{n=0}^{\infty} \frac{1}{n!}. }\end{equation*}

Исследование этой связи было начато в 1714 году публикацией формулы Эйлера, которая утверждает, что для любого вещественного числа φ \varphi выполнено следующее равенство:   e i φ = cos  Косинус  ( φ ) + i sin  Синус  ( φ ) . \begin{equation*} \boxed{\ e^{i\varphi}=\cos \left(\varphi\right) +i\sin \left(\varphi\right).}\end{equation*}

Отсюда при  φ = π \varphi=\pi получается тождество Эйлера, связывающее пять фундаментальных математических констант:   e i π + 1 = 0. \begin{equation*} \boxed{\ e^{i\pi}+1=0. }\end{equation*}

В результате им был сделан основополагающий вклад в априорную теорию всего: в 1729 году Леонард Эйлер рассчитал не берущийся интеграл (1) 1 σ 2 π   e 1 2 ( x σ ) 2 d x = 1. \begin{equation} \label{axiom} \boxed{\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}\ e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}dx=1.}\end{equation}

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Таким образом, русофобы дошли до полного абсурда — вместо истинного автора формулы ( 1 ) \left(\ref{axiom}\right) стали использовать имена ещё не родившихся: Иоганн Карл Фридрих Гаусс родился 30 апреля 1777, Брауншвейг — 23 февраля 1855, Гёттинген, Симеон Дени Пуассон родился 21 июня 1781, Питивье, Франция — 25 апреля 1840, Со, Франция.

Кстати, в Википедии немецкой статьи об интеграле Эйлера вообще нет. Более того, даже русская статья в Википедии об интеграле Эйлера называется "Гауссов интеграл". В результате стало неизвестно кто собственно рассчитал нормировочный множитель у интеграла Эйлера.

Правда с оговоркой: мол, хотя Гаусс не первый открыл распространённый в природе нормальный закон распределения, но он настолько тщательно его исследовал, что график распределения с тех пор часто называют гауссианой.

Мягко говоря, это не правда. Уже только после Гаусса начались серьёзные исследования центральной предельной теоремы теории вероятностей. Во-первых, было доказано, что если величина является суммой многих случайных слабо взаимозависимых величин, каждая из которых вносит малый вклад относительно общей суммы, то центрированное и нормированное распределение такой величины при достаточно большом числе слагаемых стремится к нормальному распределению.

Во-вторых, в 1929 году Бруно де Финетти (13 июня 1906, Инсбрук — 20 июля 1985, Рим) ввёл понятие бесконечно делимого распределения — распределения случайной величины такой, что она может быть представлена в виде произвольного количества независимых, одинаково распределённых слагаемых.

Это означало полный крах идеи Гаусса, который считал, что его теория рассматривает только одну величину. Фактически Гаусс вместе с грязной водой выплеснул и ребёнка. Однако, правительство ФРГ после захвата ГДР выпустило банкноту с изображением распределения уж точно не Гаусса, искусственно закрепив приоритет Гаусса на государственном уровне.

 

По моему мнению Банк России обязан был ответить на оскорбительное воровство символа Санкт-Петербурга Германией выпуском Банкноты Банка России в 50 рублей с изображением не только Санкт-Петербурга, ростральной колонны и Петропавловской крепости, но и графика нормального распределения на любой стороне Банкноты.

 

На любой стороне достаточно места. Однако, обратная сторона просто просит график нормального распределения как символ Санкт-Петербурга.

 

 
— Александр Рыбников, автор

Джеймс Клерк МаксвеллEdit

Забегая вперёд следует отметить, что с точки зрения теории всего уравнения Максвелла линейны по постоянной тонкой структуры. Это означает, что первые квантовые уравнения были написаны Максвеллом.

Следующая часть истории априорной теории всего — это чисто математическое введение тока смещения в уравнения Максвелла. Или говоря современным языком — введение магнитных монополей. Возможно это первая в истории физики работа, в которой было успешно реализовано известное положение Гегеля.

  Что разумно, то реально;

И что реально, то разумно.

 
— Георг Вильгельм Фридрих Гегель[2]Property "Цитата/Автор" (as page type) with input value "— Георг Вильгельм Фридрих Гегель[2]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

Давайте будем иметь ввиду, что Максвелл, обосновывая математическое введение тока смещения, писал на языке того времени (сегодня такой смешной язык продолжают использовать всевозможные эфиропоклонники). Однако, в результате развития своей теории, Максвелл изменил своё понимание и отказался от эфира в пользу тока смещения.

Итак, под влиянием идей Фарадея и Томсона Максвелл пришёл к выводу, что магнетизм имеет вихревую природу, а электрический ток — поступательную. Для наглядного описания электромагнитных эффектов он создал новую, чисто наивную, механическую модель, согласно которой вращающиеся молекулярные вихри производят магнитное поле, тогда как мельчайшие передаточные холостые колёса обеспечивают вращение вихрей в одну сторону. Поступательное движение этих передаточных колёс (частичек электричества, по терминологии Максвелла) обеспечивает формирование электрического тока. При этом магнитное поле, направленное вдоль оси вращения вихрей, оказывается перпендикулярным направлению тока, что нашло выражение в обоснованном Максвеллом правиле буравчика.

В рамках данной механической модели Максвеллу удалось не только дать адекватную наглядную иллюстрацию явления электромагнитной индукции и вихревого характера поля, порождаемого током, но и ввести эффект, симметричный фарадеевскому: изменения электрического поля (так называемый ток смещения, создаваемый сдвигом передаточных колёс, или связанных молекулярных зарядов, под действием поля) должны приводить к возникновению магнитного поля. Ток смещения непосредственно привёл к уравнению непрерывности для электрического заряда, то есть к представлению о незамкнутых токах (ранее все токи считались замкнутыми). Соображения симметрии уравнений при этом, видимо, не играли никакой роли. Знаменитый физик Дж. Дж. Томсон назвал открытие тока смещения величайшим вкладом Максвелла в физику. Эти результаты были изложены в статье О физических силовых линиях (On physical lines of force), опубликованной в нескольких частях в 1861—1862 годах.

В той же статье Максвелл, перейдя к рассмотрению распространения возмущений в своей модели, подметил сходство свойств своей вихревой среды и светоносного эфира Френеля. Это нашло выражение в практическом совпадении скорости распространения возмущений (отношения электромагнитной и электростатической единиц электричества, определённой Вебером и Рудольфом Кольраушем) и скорости света, измеренной Ипполитом Физо. Таким образом, Максвелл сделал решительный шаг к построению электромагнитной теории света:

  Мы едва ли можем отказаться от вывода, что свет состоит из поперечных колебаний той же самой среды, которая является причиной электрических и магнитных явлений.  
— Джеймс Клерк Максвелл

Впрочем, эта среда (эфир) и её свойства не представляли первоочередного интереса для Максвелла, хотя он, безусловно, разделял представление об электромагнетизме как о результате применения законов механики к эфиру:

  Максвелл не даёт механического объяснения электричества и магнетизма; он ограничивается тем, что доказывает возможность такого объяснения.  
— Анри Пуанкаре

В 1864 году вышла следующая статья Максвелла Динамическая теория электромагнитного поля (A dynamical theory of the electromagnetic field), в которой была дана более развёрнутая формулировка его теории (здесь впервые появился сам термин электромагнитное поле). При этом он отбросил грубую механическую модель (подобные представления, по признанию учёного, вводились исключительно как иллюстративные, а не как объясняющие), оставив чисто математическую формулировку уравнений поля (уравнения Максвелла), которое впервые трактовалось как физически реальная система с определённой энергией. В этой же работе он фактически выдвинул гипотезу существования электромагнитных волн, хотя, следуя Фарадею, писал лишь о магнитных волнах (электромагнитные волны в полном смысле этого слова появились в статье 1868 года). Скорость этих поперечных волн, согласно его уравнениям, равна скорости света, и таким образом окончательно сложилось представление об электромагнитной природе света. Более того, в этой же работе Максвелл применил свою теорию к проблеме распространения света в кристаллах, диэлектрическая или магнитная проницаемости которых зависят от направления, и в металлах, получив волновое уравнение с учётом проводимости материала.

Итак, наиболее важный вклад в концепцию теории всего был сделан Максвеллом в работе О физических силовых линиях, состоящей из четырёх частей и опубликованной в 1861—1862 годах, в которой была показана необходимость введения принципиально нового понятия — тока смещения. Обобщая закон Ампера, Максвелл вводит ток смещения, вероятно, чтобы связать токи и заряды уравнением непрерывности, которое уже было известно для других физических величин. Следовательно, в этой статье фактически была завершена формулировка полной системы уравнений электродинамики. В статье 1864 года Динамическая теория электромагнитного поля (A dynamical theory of the electromagnetic field) рассмотрена сформулированная ранее система из 20 уравнений для 20 неизвестных. В этой статье Максвелл впервые сформулировал понятие электромагнитного поля как физической реальности, имеющей собственную энергию и конечное время распространения, определяющее запаздывающий характер электромагнитного взаимодействия.

Часть физиков выступила против теории Максвелла (особенно много возражений вызвала концепция тока смещения). Гельмгольц предложил свою теорию, компромиссную по отношению к моделям Вебера и Максвелла, и поручил своему ученику Генриху Герцу провести её экспериментальную проверку. Однако опыты Герца однозначно подтвердили правоту Максвелла.

Арнольд Иоганнес Вильгельм ЗоммерфельдEdit

Необходимость написания этой главы вызвана тем, что она знаменует завершение периода спонтанных подходов к априорной теории всего и начала её кристаллизации. В естествознании такие моменты вызревают регулярно и сами учёные их преодолевают более менее безболезненно.

А вот те, кто делают деньги на так называемой популяризации науки, их просто-напросто ждут не дождутся.

  Забудьте всё, чему вас учили в школе!  
— Физики шутят.
  Нет, уж лучше Вы к нам.  
— Народ отвечает.

Следует отметить, что проклятая тайна физики имеет всё таки российские корни, поскольку её создатель родился и учился в полуэксклаве Калининградской области России (это как Аляска для США). В 1891 году Арнольд Зоммерфельд защитил в Калининграде (тогда ещё Кёнигсберге) докторскую диссертацию и затем в поисках работы осел в Мюнхене.

В 1913 году Зоммерфельд заинтересовался исследованиями эффекта Зеемана, проводившимися известными спектроскопистами Фридрихом Пашеном и Эрнстом Баком, и предпринял попытку теоретического описания аномального расщепления спектральных линий на основе обобщения классической теории Лоренца. Квантовые идеи использовались только для вычисления интенсивностей компонент расщепления. В июле 1913 года была опубликована знаменитая работа Нильса Бора, содержавшая описание его атомной модели, согласно которой электрон в атоме может вращаться вокруг ядра по так называемым стационарным орбитам без излучения электромагнитных волн. Зоммерфельд был хорошо знаком с этой статьёй, оттиск которой он получил от самого автора, однако в первое время был далёк от использования её результатов, испытывая скептическое отношение к атомным моделям как таковым. Тем не менее, уже в зимнем семестре 1914—1915 годов Зоммерфельд прочитал курс лекций по теории Бора, и примерно в этот же период у него зародились мысли о возможности её обобщения (в том числе релятивистского).

Необходимость обобщения боровской теории была связана с отсутствием описания более сложных систем, чем водородный и водородоподобные атомы. Кроме того, существовали малые отклонения теории от экспериментальных данных (линии в спектре водорода не были истинно одиночными), что также требовало объяснения. В одном из сообщений Баварской академии наук и во второй части своей большой статьи О квантовой теории спектральных линий (Zur Quantentheorie der Spektrallinien, 1916) Зоммерфельд представил релятивистское обобщение задачи об электроне, движущемся вокруг ядра по эллиптической орбите, и показал, что перигелий орбиты в этом случае медленно прецессирует[3]. Зоммерфельду удалось получить для полной энергии электрона формулу, в которую входил дополнительный релятивистский член, определяющий зависимость уровней энергии от обоих квантовых чисел по отдельности. Как следствие, спектральные линии водородоподобного атома должны расщепляться, формируя так называемую тонкую структуру, а введённая Зоммерфельдом безразмерная константа постоянная тонкой структуры α \alpha (ПТС) определяла величину этого расщепления. Прецизионные измерения спектра ионизированного гелия, проведённые Фридрихом Пашеном в том же 1916 году, подтвердили теоретические предсказания Зоммерфельда.

Константа α \alpha в системе единиц СИ может быть определена так: (2) α = e 2   4 π ε 0 c = e 2 2 ε 0 h c , \begin{equation} \label{alpha} \boxed{\alpha=\frac{e^2}{\ 4 \pi \varepsilon_0 \hbar c}=\frac{e^2}{2 \varepsilon_0 h c}}\end{equation}, где   e \ e  — элементарный электрический заряд, = h / 2 π \hbar=h/2\pi  — постоянная Дирака (или приведённая постоянная Планка)   c \ c  — скорость света в вакууме, ε 0 \varepsilon_0  — электрическая постоянная (раньше — диэлектрическая проницаемость вакуума).

Успех в описании тонкой структуры явился свидетельством в пользу как теории Бора, так и теории относительности и был с энтузиазмом принят рядом ведущих учёных.

  Ваши спектральные исследования относятся к самому прекрасному, что я пережил в физике. Благодаря им идея Бора становится совершенно убедительной.  
— Эйнштейн.

Планк в своей нобелевской лекции (1920) сравнил работу Зоммерфельда с теоретическим предсказанием планеты Нептун.

Впрочем, некоторые физики (особенно настроенные анти-релятивистски) считали результаты экспериментальной проверки теории неубедительными. Строгий вывод формулы тонкой структуры был дан Полем Дираком в 1928 году на основе последовательного квантово-механического формализма, поэтому она часто именуется формулой Зоммерфельда — Дирака. Это совпадение результатов, полученных в рамках полуклассического метода Зоммерфельда и при помощи строгого анализа Дирака (с учётом спина!), по-разному трактовалось в литературе. Возможно, причина совпадения заключается в ошибке, допущенной Зоммерфельдом и оказавшейся очень кстати. Другое объяснение состоит в том, что в теории Зоммерфельда пренебрежение спином удачно компенсировало отсутствие строгого квантово-механического описания.

Столь детальное описание перипетии появления ПТС приведено потому, что в это время уже вовсю шла первая мировая война — один из двух мощнейших и самых страшных вооруженных конфликтов в человеческой истории.

После завершения первой мировой войны развитие всей физики ускорилось. В первую очередь это коснулось открытия новых фундаментальных взаимодействий, которые на первый взгляд уже не имели ничего общего с уравнениями Максвелла. Таким образом, была окончательно утеряна первоначальная цель — описание на основе уравнений Максвелла как самого пространства и времени, так и всех фундаментальных взаимодействий, а также и существование фундаментальных элементарных частиц.

Впоследствии, в квантовой электродинамике постоянная тонкой структуры α \alpha получила значение константы взаимодействия, характеризующей интенсивность взаимодействия между электрическими зарядами и фотонами.

Поль ДиракEdit

Следующий важный шаг к созданию теории всего был сделан Дираком в 1931 году в статье Квантованные сингулярности в электромагнитном поле.[4] В ней он ввёл представление о магнитном монополе, существование которого могло бы объяснить квантование электрического заряда. Позже, в 1948 году, он вернулся к этой теме и развил общую теорию магнитных полюсов, рассматриваемых как концы ненаблюдаемых струн. С тех пор магнитные монополи прочно вошли в современную физику.

Для априорной теории всего принципиально важна введённая Дираком идея магнитного монополя и установленная в его статье связь величин магнитного и электрического заряда: (3) q S q e = q N q p = 1 2 α , , \begin{equation} \label{monopol} \boxed{\frac{q_{S}}{q_{e}}=\frac{q_{N}}{q_{p}}=\frac{1}{2\alpha},}\end{equation}, где q S q_{S} и  q N q_{N}  — заряды магнитного монополя Дирака, q e q_{e}  — заряд электрона и  q p q_{p}  — заряд позитрона. Так как в знаменателях стоят заряды частицы и античастицы, то можно ожидать, что в числителях также стоят заряды частицы и античастицы!

С точки зрения теории всего эта идея настолько продвинула физику, что даже сам Дирак не смог полностью оценить её следствия. Собственно говоря, такая же ситуация случилась и несколькими годами ранее, когда Дирак предсказал позитрон и выдвинул идею моря Дирака.

К сожалению, в принципе неправильная идея рождения и аннигиляции частиц привлекла большее внимание, чем правильная идея магнитного монополя. Вряд ли сам Дирак в этом случае был полностью ответственным за неё в том смысле, что энергия может создать массу какой-либо частицы. Однако, сам Дирак хоть что-то сказал о том, что в море Дирака есть готовые позитроны! Последователи идеи рождения и аннигиляции частиц стали применять её непосредственно к вакууму, за которым явно вырисовывался эфир, отвергнутый Максвеллом!

Тем не менее, после предсказания античастиц и их успешного экспериментального подтверждения, столь же быстро найти магнитный монополь не удалось. По тривиальной причине. Никто не понял сути формулы ( 3 ) \left(\ref{monopol}\right) , которая говорила о том, интенсивность взаимодействия магнитных монополей существенно превышает интенсивность взаимодействия электрических зарядов! Это означало, что никакие доступные экспериментаторам средства не могут зарегистрировать магнитный монополь.

Правда и сам Дирак в ответ подлил масла в огонь.

  По-видимому, одним из фундаментальных свойств природы является то, что основные физические законы описываются с помощью математической теории, обладающей настолько большим изяществом и мощью, что требуется чрезвычайно высокий уровень математического мышления, чтобы понять её.

Вы можете спросить: почему природа устроена именно так?

На это можно только ответить, что наши современные знания показывают, что природа, по-видимому, устроена именно таким образом. Мы просто должны согласиться с этим. Описывая эту ситуацию, можно сказать, что Бог является математиком весьма высокого класса и в своём построении Вселенной он пользовался весьма сложной математикой.

 
— П. А. М. Дирак. [5]Property "Цитата/Источник" (as page type) with input value "[5]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

В результате в ответ большинство физиков магнитные монополи Дирака объявили гипотетическими частицами.

Позже, в 1948 году, он вернулся к этой теме и развил её до более общей концепции нелокальной частицы рассматриваемой как концы ненаблюдаемой струны для тока смещения. С тех пор магнитные монополи прочно вошли в современную физику и как частицы тока. Как бы и то и другое в одном флаконе.

К сожалению, эту идею он однозначно не высказал. Поэтому магнитные монополи Дирака были развиты до идеи дионов (или дайонов) Д. Швингером в 1969 г. Швингер ввёл дион как частицу, представляющая собой электрически заряженный магнитный монополь.

А тысячи физиков, подготовленных исключительно для выполнения ядерного проекта, стали с огромной скоростью производить очень дорогой и высококачественный мусор. Помимо электромагнитного и гравитационного взаимодействий появились надуманные: так называемые слабые и сильные. К этим несуществующим взаимодействиям придумали и несуществующие частицы. И это направление физики завершилось пустышкой бигбэнга, в которой интеллекта не больше чем в бигмаке!

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

К сожалению, сам Дирак явно не сказал, что введённый им магнитный монополь является носителем самого сильного взаимодействия. Возможно, для него это было настолько очевидно, что он не решился сказать экспериментаторам, что магнитный монополь может наблюдаться только с помощью другого магнитного монополя.

Соответственно, он не привёл и тривиальное следствие самого сильного взаимодействия — образование кристалла из его носителей.

С другой стороны, если бы Дирак явно это сказал, то физика обошлась бы без "сильного взаимодействия" Х. Юкавы, кварков и много чего другого.

 
— Александр Рыбников, автор

Математические основы получения ПТСEdit

ИдеяEdit

  С тех пор, как его открыли свыше пятидесяти (уже ста) лет назад, это число остаётся тайной. Все хорошие физики-теоретики выписывают это число на стене и мучаются из-за него. … хотелось бы узнать, как появляется это число: выражается ли оно через π \pi , или, может быть, через основание натуральных логарифмов   e \ e ?

Никто не знает. Это одна из величайших проклятых тайн физики: магическое число, которое дано нам и которого человек совсем не понимает. Можно было бы сказать, что это число написала "рука Бога", и "мы не знаем, что двигало Его карандашом". Мы знаем, что надо делать, чтобы экспериментально измерить это число с очень большой точностью, но мы не знаем, что делать, чтобы получить это число на компьютере – не вводя его туда тайно!.

 
— Ричард Фейнман[6]Property "Цитата/Автор" (as page type) with input value "— Ричард Фейнман[6]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

Как всегда экспериментаторы были против. Они ловили рыбку в мутной воде, пытаясь обнаружить неоднородность ПТС во времени или пространстве. В результате актуальность поиска математической формулировки ПТС ушла с повестки дня.

Интенсивности фундаментальных взаимодействийEdit

Если выбрать объект, участвующий во всех фундаментальных взаимодействиях, то значения безразмерных констант взаимодействий этого объекта, находимые по общему правилу, покажут относительную интенсивность данных взаимодействий. В качестве такого объекта на уровне элементарных частиц чаще всего используется протон. Базовой энергией для сравнения взаимодействий является электромагнитная энергия фотона, по определению равная: U f = h c λ . U_f= \frac{h c}{\lambda}. Выбор энергии фотона не случаен, так как в основе современной физики лежит волновое представление, основанное на электромагнитных волнах. С их помощью производятся все основные измерения — длины, времени, и в том числе энергии.

Интенсивность электромагнитного взаимодействияEdit

Электромагнитное взаимодействие двух неподвижных протонов описывается электростатической энергией: U e = e 2 4 π ε 0 r . U_{e}=\frac{e^2}{4\pi \varepsilon_0 r}. Именно отношение этой энергии к энергии фотона U f U_f и определяет ПТС ( 2 ) \left(\ref{alpha}\right) : α = U e U f = e 2 4 π ε 0 c . \alpha=\frac { U_{e}}{ U_f } =\frac{e^2}{4\pi\varepsilon_0 \hbar c}.

Интенсивность слабого взаимодействияEdit

Константа слабого взаимодействия G F G_F (постоянная Ферми) определяет значение вершины процесса распада мюона: μ ν μ + W ν μ + e + ν ~ e . \mu^-\to \nu_\mu+W^-\to\nu_\mu + e^-+\tilde{\nu}_e.

Для единообразия с другими константами связи приведём постоянную Ферми к безразмерному виду: α W = G F 2 c ( m p c ) 4 1 , 04 10 10 \alpha_W = \frac{G_F^2}{\hbar c} (\frac{\hbar}{m_p c})^{-4} \approx 1{,}04\cdot10^{-10}

Интенсивность гравитационного взаимодействияEdit

Энергия гравитационного взаимодействия двух протонов определяется выражением: U G = G M p 2 r , U_{G}= -\frac{ G M^2_p}{r}, где   G ~ G  — гравитационная постоянная,   M p ~M_p  — масса протона,   r ~r  — расстояние между центрами протонов.

Если считать, что расстояние   r ~r и длина волны   λ ~\lambda электромагнитного фотона связаны формулой   λ = 2 π r ~\lambda =2 \pi r , то отношение модуля энергии гравитационного взаимодействия к энергии такого фотона даёт безразмерную константу взаимодействия: α G = U G U f = G M p 2 c = 5,907 10 39 . \alpha_{G}=\frac {\mid U_{G}\mid }{ U_f } = \frac{G M^2_p }{\hbar c }=5{,}907\cdot10^{-39}.

Пространственная гипераналитическая функцияEdit

ИдеяEdit

Известно, что существует фундаментальная связь между аналитичностью функции и скоростью убывания её коэффициентов Фурье.[7]

Чем лучше функция, тем быстрее её коэффициенты стремятся к нулю, и наоборот. Степенное убывание коэффициентов Фурье присуще многочленам, а экспоненциальное убывание — аналитическим функциям. Оказывается, однако, что производящая функция для ПТС не принадлежит к указанным видам функций, так как отличительным признаком математических уравнений квантовой механики является наличие в них символа постоянной Планка.

Отсюда следует возможность существования гипераналитических функций, для которых убывание коэффициентов Фурье соответствует тетрации.[8]

Кроме того следует уточнить, что в отличие от традиционной физики, априорная теория всего совершенно неожиданно рассматривает два типа фундаментальных взаимодействий: пространственные и временные.

Определение ПРФEdit

Приведённые выше определения для интенсивностей известных фундаментальных взаимодействий будут служить ориентирами при разложении гипераналитических функций в ряд.

  Сам по себе интеграл ( 1 ) \left(\ref{axiom}\right) бесполезен поскольку он не берущийся.

Как известно нет шансов найти ключи, потерянные ночью неизвестно где.

Их следует искать именно под фонарём.

Пространственные фундаментальные взаимодействия проявляются при разложении пространственной решётчатой функции R ( x ) \mathbb{R}\left(x\right) (ПРФ),[9] которая возникает при тождественном преобразовании (при переносе всех единичных отрезков в центральный отрезок) интеграла ( 1 ) \left(\ref{axiom}\right) 1 σ 2 π e 1 2 ( x σ ) 2 d x = 1 σ 2 π L 2 L 2 n = e 1 2 ( x n L σ ) 2 d x = 1. \boxed{\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}}dx=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\int_{-\frac{L}{2}}^{\frac{L}{2}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}dx=1.}

Отсюда и возникает реализация мечты Эйлера — квантификация монотонных экспоненциальных функций превращает их в сумму тригонометрических: (4) R ( x ) = 1 σ 2 π n = e 1 2 ( x n L σ ) 2 . \begin{equation} \label{hiper} \boxed{\mathbb{R}(x)=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}(\frac{x-nL}{\sigma})^{2}}.} \end{equation}

 
— Александр Рыбников, автор

Разложение ПРФEdit

Графики ПРФ и её компонентов, представленные в галерее, явно демонстрируют, что убывание коэффициентов Фурье для гипераналитических функций соответствуют тетрации.

Как было сказано ранее, интерес представляет оценка отклонения функции R ( x ) \mathbb{R}\left(x\right) от единицы. Из графика ПРФ видно, что максимальное значение РФ достигается при x=0: R ( 0 ) = R m a x = 1 σ 2 π n = e 1 2 ( n σ ) 2 . \mathbb{R}\left(0\right)=\mathbb{R}_{max}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{-n}{\sigma}\right)^{2}}.

Минимальное значение ПРФ достигается при x=1/2: R ( 1 / 2 ) = R m i n = 1 σ 2 π n = e 1 2 ( 1 / 2 n σ ) 2 . \mathbb{R}\left(1/2\right)=\mathbb{R}_{min}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{1/2-n}{\sigma}\right)^{2}}.

 

Введём математический параметр тонкой структуры A \mathbb{\Alpha} как среднее относительное значение неравномерности распределения заполнения единичного отрезка функцией e 1 2 ( x σ ) 2 e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}} , зависящий от σ \sigma : (5) A ( σ ) = 1 2 R m a x R m i n R m a x + R m i n . \begin{equation} \label{newtalpha} \boxed{\mathbb{\Alpha}\left(\sigma\right)=\frac{1}{2}\frac{\mathbb{R}_{max}-\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}.}\end{equation}

 
— Александр Рыбников, автор

Выбор названия и обозначения параметра A \mathbb{\Alpha} обусловлен тем, что A ( 0.4992619105929628 ) = α . \mathbb{\Alpha}\left(0.4992619105929628\right)=\alpha.

Теперь всем известна разгадка проклятой тайны физики, просуществовавшей более ста лет!

Так как распределение заполнения единичного квадрата функцией e 1 2 ( x σ ) 2 e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}} оказывается выше и ниже единицы, то в определении должна присутствовать двойка, также как и в формуле ( 2 ) \left(\ref{alpha}\right) . Таким образом, никаких других математических констант в формуле ( 2 ) \left(\ref{alpha}\right) нет.

Незначительное отличие σ \sigma от естественного значения 0.5 будет объяснено позже.

Пусть A 0 A_{0} есть постоянный член разложения ПРФ: A 0 = R m a x + R m i n 2 . A_{0}=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}. В результате вычитания A 0 A_{0} из  R ( x ) \mathbb{R}(x) получаем первую разность.

Первую разность можно аппроксимировать следующим образом: A 1 ( x ) = R m a x R m i n 2 cos  Косинус  ( 2 π x ) . A_{1}\left(x\right)=\frac{\mathbb{R}_{max}-\mathbb{R}_{min}}{2} \cos\left(2\pi x\right). Используя определение ( 5 ) \left(\ref{newtalpha}\right) первую разность можно переписать следующим образом: A 1 ( x ) = R m a x + R m i n 2 ( 2 α ( σ ) cos  Косинус  ( 2 π x ) ) . A_{1}\left(x\right)=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}\left(2\alpha\left(\sigma\right)\cos\left(2\pi x\right)\right). Таким образом, получен первый член производящей функции, содержащий ПТС. Сопоставляя полученную формулу с уравнением ( 3 ) \left(\ref{monopol}\right) , становится ясно, что интенсивность взаимодействия магнитного монополя равна α 0 \alpha^0 .

Чётные разности разложения ПРФEdit

Все последующие чётные разности можно назвать утопленными V ( 2 i × 2 π x ) \overline{\mathbb{V}}\left(2i\times2\pi x\right) -функциями, которые аппроксимируются следующим образом: A 2 i ( x ) = c 2 i ( cos  Косинус  ( 2 i × 2 π x ) 1 ) . A_{2i}\left(x\right)=c_{2i}\left(\cos\left(2i\times2\pi x\right)-1\right). причём i = 1 c 2 i = R m a x + R m i n 2 1 = 2 k = 1 α 4 k . \sum_{i=1}^{\infty}c_{2i}=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}-1=2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}.

Используя значение R ( 1 / 4 ) = R 1 / 4 = 1 σ 2 π n = e 1 2 ( 1 / 4 n σ ) 2 \mathbb{R}\left(1/4\right)=\mathbb{R}_{1/4}=\frac{1}{\sigma\sqrt{2\pi}}\sum_{n=-\infty}^{\infty}e^{-\frac{1}{2}\left(\frac{1/4-n}{\sigma}\right)^{2}} определим амплитуду для  c 2 c_{2} : 1 2 ( R m a x + R m i n 2 R 1 / 4 ) = 2 α 4 . \frac{1}{2}\left(\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}-\mathbb{R}_{1/4}\right)=2\alpha^{4}.

В результате получаем: c 2 i = α 4 i . c_{2i}= \alpha^{4^{i}}.

Таким образом, именно для чётных разностей был добавлен пьедестал к единичному среднему значению.

Нечётные разности разложения ПРФEdit

Очевидно, что никакая ПРФ не может быть аналитически разложена в ряд Фурье, так как она не интегрируется в элементарных функциях. В силу этого ПРФ не может быть разложена на чётную и нечётную функцию[10].

Произвольная функция f : [ X , X ] R R f:[-X,X] \subset \mathbb{R} \to \mathbb{R} может быть единственным образом представлена в виде суммы нечётной и чётной функций: f ( x ) = g ( x ) + h ( x ) , f(x) = g(x) + h(x),

где

g ( x ) = f ( x ) f ( x ) 2 , h ( x ) = f ( x ) + f ( x ) 2 . g(x) = \frac{f(x) - f(-x)}{2},\; h(x) = \frac{f(x)+f(-x)}{2}. Функции g ( x ) g(x) и h ( x ) h(x) называются соответственно нечётной частью и чётной частью функции f ( x ) f(x) .

Благодаря этому ПРФ может быть разложена в бесконечный ряд из примитивных гипераналитических функций (фракталов) путём последовательных попыток разложения ПРФ на чётную и нечётную функцию. Таким образом, ПРФ может быть разложена в ряд самым простым способом, но в отличие от ортонормированного ряда Фурье полученный ряд уже таковым не является.

Нечётная разность W odd ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) \mathbb{W}^{\text{odd}}\left((2i-1)\times2\pi x\right) уже не является гипераналитической функцией и равна: W odd ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) = W ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) W ( ( 2 i 1 ) × 2 π ( 0.5 x ) ) 2 . \mathbb{W}^{\text{odd}}\left((2i-1)\times2\pi x\right)=\frac{\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right)-\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi\left(0.5-x\right)\right)}{2}. Она может быть аппроксимирована с любой степенью точности следующим образом: A ( W odd ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) ) = β ( cos  Косинус  ( 3 ( 2 i 1 ) × 2 π x ) cos  Косинус  ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) ) , A(W^{\text{odd}}\left((2i-1)\times2\pi x\right))=\beta (\cos\left(3(2i-1)\times2\pi x\right)- \cos\left((2i-1)\times2\pi x\right)), где β \beta  — нормировочный множитель.

Функция W ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) \mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right) должна быть разложена на чётную и нечётную разность. Её чётная разность равна: W even ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) = W ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) + W ( ( 2 i 1 ) × 2 π ( 0.5 x ) ) 2 , \mathbb{W}^{\text{even}}\left((2i-1)\times2\pi x\right)=\frac{\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi x\right)+\mathbb{W}\left((2i-1)\times2\pi\left(0.5-x\right)\right)}{2}, что видно из графиков.

Аппроксимация ПРФEdit

Теперь аппроксимация R ( x ) \mathbb{R}(x) будет иметь вид: (6) A ( x ) = R m a x + R m i n 2 ( 1 + 2 α cos  Косинус  ( 2 π x ) ) + 2 i = 1 α 4 i ( cos  Косинус  ( 2 i × 2 π x ) 1 ) + 2 W m a x i = 1 α 9 i ² ( cos  Косинус  ( 3 × ( 2 i 1 ) × 2 π x ) cos  Косинус  ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) ) , \begin{equation} \label{allinone} \begin{aligned} A\left(x\right)=\frac{\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}{2}(1+2\alpha \cos\left(2\pi x\right))\\ +2\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{4^{i}}\left(\cos\left(2i\times 2\pi x\right)-1\right)\\ +\frac{2}{\mathbb{W}_{max}}\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{9{i}²}\left(\cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-\cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right), \end{aligned}\end{equation} где W m a x \mathbb{W}_{max}  — нормировочный множитель равный значению суммы в точке максимума. Коэффициент 2 при всех косинусах является следствием симметрии R ( x ) \mathbb{R}(x) относительно x=0.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Это просто поразительно, насколько просто уравнение звезды как термоядерного реактора.

 
— Александр Рыбников, автор

Аппроксимация трёхмерной ПРФEdit

Трёхмерную ПРФ R ( x , y , z ) \mathbb{R}\left(x,y,z\right) можно получить из её одномерного определения: R ( x , y , z ) = R m a x 2 R ( x ) . \mathbb{R}\left(x,y,z\right)=\mathbb{R}_{max}^{2}\mathbb{R}\left(x\right). Таким образом, аппроксимация трёхмерной ПРФ также является рядом от ПТС вдоль любой оси трёхмерного решётчатого пространства, а сама ПТС является функцией безразмерного параметра σ \sigma , равного отношению диаметра некоторого физического объекта, расположенного в каждой ячейке, к шагу решётки L.

Появление постоянной тонкой структуры α \mathit{\alpha} в разложении гипераналитической решётчатой функции обусловлено периодичностью пространства. Периодичность пространства описывается симметричной функцией от x.

Математическое вычисление постоянной тонкой структуры α \mathit{\alpha} Edit

Есть простая идея вычисления постоянной тонкой структуры. Оказывается, что в случае ошибочного значения α \mathit{\alpha} амплитуды колебаний на графиках не равны. Это означает, что α \mathit{\alpha} может быть вычислена с любой точностью.

Временная гипераналитическая функцияEdit

ИдеяEdit

Для получения временной решётчатой функции (ВРФ) прямое использование идеи решётки является слишком тривиальным. Это связано с тем, что в случае пространства перемещения в решётке возможны в любом направлении, а в случае времени перемещения в решётке возможны только в одном направлении.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Более того, возникающий набор ПТС представляет собой транзакцию — минимальную логически осмысленную операцию, которая имеет смысл и может быть совершена только полностью. Другими словами, идея времени в физике реализуется введением замка, который устанавливается на время выполнения транзакции.

 
— Александр Рыбников, автор

Далее, как и в случае трёхмерного пространства возможно обобщить полученное разложение на трёхмерное время поскольку не имеется каких-либо формальных ограничений для аналогичного обобщения.

Однако, при этом следует учитывать, что существует две различных статистики для бозонов и фермионов. Поэтому понятие времени может быть применено только к фермионам. Если бы два фермиона находились в одном и том же состоянии, их перестановка ничего не изменила бы, и полная волновая функция не поменялась бы.

Определение ВРФEdit

В качестве замка на перемещения в запрещённых направлениях целесообразно использовать определение производной нормального распределения по времени, но без перехода к пределу.

Пусть R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) есть ВРФ на единичном интервале [ T / 2 , T / 2 ] \left[-T/2, T/2\right] при  τ = σ \tau=\sigma и  T = 1 T=1 : (7) R ( t ) = 1 τ 2 π i = [ exp ( 1 2 ( t + T / 4 i T τ ) 2 ) exp ( 1 2 ( t T / 4 i T τ ) 2 ) ] . \begin{equation} \label{time}\boxed{\mathbb{R}\left(t\right)=\frac{1}{\tau\sqrt{2\pi}}\sum_{i=-\infty}^{\infty}\left[ \exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t+T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)-\exp\left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t-T/4-iT}{\tau}\right)^{2}\right)\right].} \end{equation}

Графики ВРФ и её компонентов, представленные в галерее, явно демонстрируют, что убывание коэффициентов Фурье для гипераналитических функций соответствуют тетрации.

Последовательно вычитая синусы из  ( 7 ) \left(\ref{time}\right) , можно показать, что аппроксимация R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) имеет следующий вид: (8) A ( t ) = k = 0 ( 1 ) k + 1 a k sin  Синус  ( 2 π ( 2 k + 1 ) t ) . \begin{equation} A\left(t\right)=\sum_{k=0}^{\infty}\left(-1\right)^{k+1}a_{k} \sin\left(2\pi\left(2k+1\right)t\right). \end{equation}

Для определения значений коэффициентов a k a_{k} используем k + 1 k+1 уравнений с различными значениями l l : i = 0 k ( 1 ) i a i sin  Синус  ( 2 i + 1 2 l + 1 2 π 4 ) = R ( 1 4 ( 2 l + 1 ) ) . \sum_{i=0}^{k}\left(-1\right)^{i}a_{i} \sin\left(\frac{2i+1}{2l+1}\frac{2\pi}{4}\right) = \mathbb{R}\left(\frac{1}{4\left(2l+1\right)}\right).


Учитывая, что A ( 1 / 4 ) A\left(1/4\right) численно равно 2 ( R m a x ( τ ) + R m i n ( τ ) ) α ( τ ) , 2\left(\mathbb{R}_{max}\left(\tau\right)+\mathbb{R}_{min}\left(\tau\right)\right)\alpha\left(\tau\right), уравнение ( 7 ) \left(\ref{time}\right) можно записать в следующем виде: (9) α e f f ( t , τ ) = α sin  Синус  ( 2 π t ) + k = 1 ( 1 ) k + 1 ( 2 k + 1 ) α 2 ( ( 2 k + 1 ) 2 ) sin  Синус  ( 2 π ( 2 k + 1 ) t ) . \begin{equation} \label{delayed}\boxed{ \alpha_{eff}\left(t,\tau\right) = -\alpha \sin\left(2\pi t\right) + \sum_{k=1}^{\infty}\left(-1\right)^{k+1}\sqrt{\left(2k+1\right)}\alpha^{2((2k+1)^{2})} \sin\left(2\pi\left(2k+1\right)t\right).}\end{equation}

Появление ПТС в разложении гипераналитической ВРФ R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) обусловлено периодичностью времени. Периодичность времени описывается антисимметричной функцией от t. R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) также является гипераналитической функцией.

Какое ПТС мы измеряем?Edit

Уравнение ( 9 ) \left(\ref{delayed}\right) затрагивает интересный вопрос о реальном значении ПТС.

Особенности ВРФEdit

Одномерное время может быть обобщено на трёхмерное правое-левое время ферми-частицы, в котором переход вперёд или назад вдоль оси времени совмещён с поворотом вправо или влево во времени на 180 градусов.

Необходимость такого обобщения обусловлена тем, что из  ( 9 ) \left(\ref{delayed}\right) следует: sin  Синус  ( 2 π t ) α e f f ( t , τ ) α . \sin \left(2\pi t\right)\simeq-\frac{\alpha_{eff}\left(t,\tau\right)}{\alpha}.

В то же время из определения R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) ( 7 ) \left(\ref{time}\right) видно, что наиболее низкочастотная пара аппроксимируется следующим образом: sin  Синус  ( π t ) m [ exp ( 1 2 ( t + 1 / 4 τ ) 2 ) exp ( 1 2 ( t 1 / 4 τ ) 2 ) ] , \sin \left(\pi t\right)\simeq- m\left[\exp \left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t+1/4}{\tau}\right)^{2}\right)-\exp \left(-\frac{1}{2}\left(\frac{t-1/4}{\tau}\right)^{2}\right)\right], где m m  — нормировочный множитель.

Отсюда видно, что фактическая локальная частота R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) в два раза меньше наблюдаемой групповой частоты α e f f \alpha_{eff} . Кроме того, обобщение на правое-левое время позволяет увидеть, что изменение R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) во времени фактически обусловлено как движением вдоль оси t, так и одновременным вращением вблизи этой оси.

Графическая иллюстрация этой гипотезы показана на рисунке Ход право-левого времени.

Особенности расчёта ВРФEdit

Несмотря на то, что в решётчатом пространстве нет производной по времени как таковой, разработанный ещё Эйлером в 1768 году метод предиктор-корректор для задачи Коши, требуется применять и для решения уравнения ( 9 ) \left(\ref{delayed}\right) . Таким образом, живой дух проявляет себя даже будучи элиминированным.

Уравнения вечного термоядерного реактораEdit

ИдеяEdit

Одно время английская Википедия, нарушив правило нейтральности, спрашивала:

  Является ли теория струн, теория суперструн, M-теория или какой-либо другой вариант на эту тему, шагом на пути к "Теории всего" или просто путём слепых?  
— Википедия, «Тheory of everything»

 

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Как оказалось, с самого начала поисков теории всего, слепой повёл за собой незрячих.

 
— Александр Рыбников, автор

Тем не менее, в конце концов, всё же возник бунт. Была высказана идея, что цель теории всего — это теория вселенной:

  Математика вселенной должна быть красивой.

Удачное описание природы должно быть лаконичной, изящной, унифицированной математической структурой, соответствующей опыту.

 
— Энтони Гаррет Лиси, автор «Исключительно простой теории всего». [11]Property "Цитата/Источник" (as page type) with input value "[11]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

Удачное описание Метавселенной должно быть прежде всего гармоничным — объединяющим многое и согласующим разногласное. Говоря другими словами, описание Метавселенной должно быть естественным и единственным.

Ключом к гармонии теории и эксперимента является решётчатая модель пространства-времени, в которой происхождение ПТС обусловлено периодичностью пространства-времени, выявляемой разложением гипераналитических функций.

Периодичность пространства-времени существенно различна: аппроксимация R ( x ) \mathbb{R}\left(x\right) описывается симметричной функцией от x, а аппроксимация R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right)  — антисимметричной от t. Следует, однако, чётко отличать периодическое пространство теории всего от дискретного пространства-времени.[12] Определение α \alpha является общим для  R ( x ) \mathbb{R}\left(x\right) и  R ( t ) \mathbb{R}\left(t\right) и зависит от безразмерных параметров σ \sigma и  τ \tau , которые получают равное значение, что обеспечивает постоянство их отношения σ τ = 1. \frac{\sigma}{\tau}=1. Из этого следует, например, что в области применимости α \alpha скорость света c c является константой априори.

Поэтому принципиально важным является независимость полученных результатов от размеров решёток[13] L и T. Это означает, что при рассмотрении каждого взаимодействия имеется ввиду решётка со специфическими значениями параметров. Экспериментальное подтверждение этого продемонстрировал результат работы,[14] заключающийся в том, что оптическая прозрачность одноатомного 2М-слоя графена зависит только от безразмерных величин: постоянной тонкой структуры α \alpha и числа π \pi .

Полученные разложения гипераналитических функций по степеням α \alpha позволяют утверждать, что предложенная теория всего изначально имеет экспериментальное подтверждение в самом широком диапазоне фундаментальных взаимодействий. Ниже будет показано, что естественно-единая квантовая теория взаимодействий существует, так как из функции   e 1 2 ( x σ ) 2 \ e^{-\frac{1}{2}(\frac{x}{\sigma})^{2}} может быть извлечена информация о всех пространственных и временных взаимодействиях.

Как говорят в таких случаях, маленькая функция приводит к гигантским изменениям в физике.

Преобразование разложенийEdit

Для перехода от чисто математического соотношения ( 6 ) \left(\ref{allinone}\right) к физическому уравнению размножения нейтронов в Метавселенной, вместо функции R \mathbb{R} введём понятие эффективного коэффициента размножения нейтронов: (10) k e f = ( 1 + 2 k = 1 α 4 k ) сильное магнитное и интерференционное магнитослабое (с учётом вмороженного слоя) + 2 α cos  Косинус  ( 2 π x ) ( 1 + 2 k = 1 α 4 k ) магнитное и интерференционное магнитослабое (ток смещения) (с учётом вмороженного слоя) + 2 i = 1 α 4 i ( cos  Косинус  ( 2 i × 2 π x ) 1 ) магнитослабое (интерференционное утопленное во вмороженный слой) + 2 W m a x i = 1 α 9 i ² ( cos  Косинус  ( 3 × ( 2 i 1 ) × 2 π x ) cos  Косинус  ( ( 2 i 1 ) × 2 π x ) ) слабое . \begin{equation} \label{kef} \begin{aligned} k_{ef}=\underbrace{\left(1+{2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}}\right)}_{\text{сильное магнитное и интерференционное магнитослабое}}^{\text{(с учётом вмороженного слоя)}}\\ +\underbrace{2\alpha \cos\left(2\pi x\right)\left(1+{2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}}\right)}_{\text{магнитное и интерференционное магнитослабое (ток смещения)}}^{\text{(с учётом вмороженного слоя)}}\\ +\underbrace{2\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{4^{i}}\left(\cos\left(2i\times 2\pi x\right)-1\right)}_{\text{магнитослабое}}^{\text{(интерференционное утопленное во вмороженный слой)}}\\ +\underbrace{\frac{2}{\mathbb{W}_{max}}\sum_{i=1}^{\infty}\alpha^{9{i}²}\left(\cos\left(3 \times (2i-1)\times 2\pi x\right)-\cos\left((2i-1) \times 2\pi x\right)\right)}_{\text{слабое}}. \end{aligned}\end{equation} Второе уравнение для запаздывающих нейтронов ( 9 ) \left(\ref{delayed}\right) перепишем в следующем виде: (11) k e f 1 k e f = α sin  Синус  ( 2 π t ) + k = 1 ( 1 ) k + 1 ( 2 k + 1 ) α 2 ( ( 2 k + 1 ) 2 ) sin  Синус  ( 2 π ( 2 k + 1 ) t ) . \begin{equation} \label{rho}\boxed{\frac{ k_{ef}-1}{ k_{ef}}= -\alpha \sin\left(2\pi t\right) + \sum_{k=1}^{\infty}\left(-1\right)^{k+1}\sqrt{(2k+1)}\alpha^{2((2k+1)^{2})} \sin\left(2\pi\left(2k+1\right)t\right).}\end{equation}

Сильное магнитное взаимодействиеEdit

Как видно из аппроксимации R ( x ) \mathbb{R}(x) постоянный член разложения РФ в конечном виде равен 1. Поэтому целесообразно рассмотреть его значение относительно коэффициента второго члена. В этом случае обратное значение постоянного члена разложения будет иметь известное физическое значение ( 3 ) \left(\ref{monopol}\right) q S q e = q N q p = 1 2 α . \frac{q_{S}}{q_{e}}=\frac{q_{N}}{q_{p}}=\frac{1}{2\alpha}. Из этого следует, что пространственная решётка, использованная для построения гипераналитической функции, образована монополями Дирака. Модель пространства такого рода впервые была описана в статье.[15] Таким образом, в предложенной теории самым сильным взаимодействием является магнитное взаимодействие между монополями Дирака.


Используя уравнение ( 3 ) \left(\ref{monopol}\right) можно получить R m i n R m a x = 1 2 α ( σ ) 1 + 2 α ( σ ) . \frac{\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}}=\frac{1-2\alpha\left(\sigma\right)}{1+2\alpha\left(\sigma\right)}. Таким образом, гипераналитическая функция даёт математическое объяснение барионной асимметрии Вселенной следующей связью между электрическими и магнитными зарядами: R m i n R m a x = q S / q e 1 q N / q p + 1 . \frac{\mathbb{R}_{min}}{\mathbb{R}_{max}}=\frac{{q_{S}}/{q_{e}}-1}{{q_{N}}/{q_{p}}+1}.

Взаимодействия пропорциональные α \alpha Edit

Уравнения ( 10 ) \left(\ref{kef}\right) и  ( 11 ) \left(\ref{rho}\right) содержат члены пропорциональные α \alpha .

  Далее будет показано, что полученные разложения по степеням ПТС имеют важную особенность: изначально содержащиеся в них члены уравнения Максвелла, включая силу Лоренца и ток смещения, линейны по ПТС!

Таким образом, ПТС для уравнений Максвелла была изначально просто нормировочным множителем. В результате уравнения Максвелла одинаковы как в классической физике, так и в квантовой. Или проще говоря, изначально квантовые.

Соответственно, их не надо с чем-либо объединять. А вот к ним можно что-либо квантовое добавлять.

Хотя их физическая суть в квантовой физике существенно иная, что следует из разделения фундаментальных взаимодействий на пространственные и временные.

 
— Александр Рыбников, автор

Ток смещенияEdit

Решётчатая модель пространства-времени позволяет выделить два члена в разложениях R ( x ) \mathbb{R}(x) и  R ( t ) \mathbb{R}(t) , пропорциональных α \alpha : ( R m a x + R m i n ) α cos  Косинус  ( 2 π x ) (\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min})\alpha \cos\left(2\pi x\right) и  α sin  Синус  ( 2 π t ) . -\alpha \sin\left(2\pi t\right).

Учитывая, что R m a x + R m i n = 2 + 4 k = 1 α 4 k , {\mathbb{R}_{max}+\mathbb{R}_{min}}=2+4 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}, то существует двукратное различие в величине коэффициентов при  cos  Косинус  ( 2 π x ) \cos\left(2\pi x\right) и  sin  Синус  ( 2 π x ) \sin\left(2\pi x\right) .

Поэтому член пропорциональный 2 α cos  Косинус  ( 2 π x ) 2\alpha \cos\left(2\pi x\right) можно сопоставить с утверждением Максвелла, что ток смещения I \vec{\mathbf{I}} и изменение электрической индукции E \vec{\mathbf {E}} порождают вихревое магнитное поле H \vec{\mathbf{H}} : r o t H I + E / t . rot \vec{\mathbf{H}} \sim \vec{\mathbf{I}} + \partial \vec{\mathbf {E}} / \partial t. Тогда член пропорциональный α sin  Синус  ( 2 π x ) -\alpha \sin\left(2\pi x\right) можно сопоставить с утверждением Максвелла, что изменение магнитной индукции H \vec{\mathbf {H}} порождает вихревое электрическое поле E \vec{\mathbf {E}} : r o t E H / t . rot \vec{\mathbf E} \sim \partial \vec{\mathbf {H}} / \partial t.

Причина, по которой продольная волна не может распространяться в пространстве в том, что согласно электродинамике токи всегда должны быть замкнутыми, а при распространении продольных электромагнитных волн токи смещения стали бы незамкнутыми, что недопустимо. То есть, распространение продольных электромагнитных волн противоречит законам электродинамики. Поэтому продольные волны могут существовать только в замкнутом виде, в этом случае ток смещения становится замкнутым. Это означает, что теория Максвелла предсказывает существование частицы точечного тока I \vec{\mathbf{I}} или элементарного магнитного момента m \vec m .

Выражение для момента силы, действующего со стороны магнитного поля кристалла пространства на частицы точечного тока: M = m × B . \vec M = \vec m \times \vec B. Потенциальная энергия частицы точечного тока в магнитном поле кристалла пространства равна: U = m B . U = - \vec m \cdot \vec B.

ФотонEdit

В априорной теории всего фотон является локальным возбуждением КиММ.

Достаточно правильным классическим образом фотона является брошенная параллельно поверхности воды плоская морская галька. Периодически касаясь поверхности воды, галька делает отскок и летит дальше. Поэтому вначале Максвелл и использовал представление об эфире как о среде, от которой галька может оттолкнуться. Дело в том, что уже тогда было очевидно, что, во-первых, ввиду замкнутости магнитных силовых линий они не могут уходить от своего источника. Во-вторых, что оттолкнуться упруго, не теряя энергии, можно только от чего-то существенно более прочного и бесконечно массивного.

Поэтому классическое волновое представление фотона в принципе было неправильно, поскольку в таком случае фотон становился бесконечным по длине. Квантовая механика вместо одиночной волны стала использовать пакет волн, хоть в какой-то степени позволяющий рассматривать фотон как частицу.

  Априорная теория всего объясняет квантовую природу электромагнитных волн несколько иначе. Известно, что заряд при ускорении излучает фотоны. Т.е., передаёт энергию КиММ. Заметьте, не отдельному монополю, а их мириадам, вблизи которых проходит ускоренно движущийся заряд. Такого рода понятие, названное фонон, было введено в теорию твёрдого тела советским учёным И. Е. Таммом[16].

Конкретно в КиММ фотон приобретает два отражения как в южных, так и в северных монополях. Эти отражённые волны можно рассматривать как опережающую волну из будущего и запаздывающую из прошлого. В результате их суперпозиции и получается короткий фотон.

 
— Александр Рыбников, автор

Вектор Умова — Пойнтинга для фотонов S \vec{S} можно определить через векторное произведение двух векторов: S = [ E × H ] , \vec{\mathbf S}= [ \vec{\mathbf E} \times \vec{\mathbf H} ],

где E \vec{E} и  H \vec{H}  — векторы напряжённости электрического и магнитного полей соответственно. В СИ величина S \vec{S} имеет размерность Вт/м².


В случае квазимонохроматических электромагнитных полей справедливы следующие формулы для усреднённой по периоду комплексной плотности потока энергии:[17] S = 1 2 [ E × H ] \overline{\vec{\mathbf S}} = \frac{1}{2} [ \vec{\mathbf E} \times \vec{\mathbf {H}}] (в системе СИ),

где E \vec{E} и  H \vec{H}  — векторы комплексной амплитуды электрического и магнитного полей соответственно. В этом случае чёткий физический смысл имеет только действительная часть комплексного вектора S \vec{S}  — это вектор усреднённой за период плотности потока энергии. Физический смысл мнимой части зависит от конкретной задачи.

Гипотеза об элементарных фермионах (эльфах)Edit

Существует два типа элементарных фермионов (протонов и антипротонов), соответствующих различным полярностям монополя. В результате эльф перемещается не в какую-либо одну из шести ячеек, которые касаются граней ячейки с эльфом, а какую-либо одну из восьми ячеек, которые касаются вершин ячейки с эльфом. Таким образом, эльфы определённой полярности перемещаются только по четырём диагоналям ячеек кристалла пространства. Для осуществления такого перехода эльф вынужден сделать два прыжка. В результате его спин становится в два раза меньше.

Гипотеза об эффективной массе эльфаEdit

Рассмотрим взаимодействие приходящих из бесконечности фотонов с эльфом, имеющим средний импульс m u mu , где m m  — эффективная масса эльфа и  u u  — средняя скорость эльфа. В результате упругого рассеивания фотонов на эльфе, он приобретает дополнительный квантованный импульс ( ν 0 ν s ) c , \frac{\hbar\left(\nu_{0}-\nu_{s}\right)}{c}, где ν 0 \nu_{0} и  ν s \nu_{s}  — частоты фотона до и после рассеяния. Тем не менее можно показать, что эльф обладает статистической инерцией, то есть свойством оставаться в состоянии покоя или равномерного прямолинейного движения несмотря на взаимодействие с попутными и встречными фотонами.

Пусть эльф двигается с относительной средней скоростью β = u c \beta=\frac{u}{c} . Рассечём сферу единичного радиуса плоскостью, отстоящей от её центра на расстоянии β \beta в направлении противоположном движению. В этом случае высоты каждой из частей сферы равны 1 β 1-\beta и  1 + β 1+\beta . В соответствии с  преобразованием Пифагора \textit{преобразованием Пифагора} при изменении β \beta часть попутных фотонов становятся встречными или наоборот, так как значение радиуса секущего круга γ \gamma равно среднему геометрическому высот сферы, то есть γ = ( 1 β ) ( 1 + β ) = 1 β 2 . \gamma=\sqrt{\left(1-\beta\right)\left(1+\beta\right)}=\sqrt{1-\beta^{2}}. Таким образом, эльф может постоянно двигаться со средним импульсом m u mu только тогда, когда эффективная масса эльфа зависит от его скорости u u следующим образом: m ( u ) = m ( 0 ) 1 β 2 . m\left(u\right)=\frac{m\left(0\right)}{\sqrt{1-\beta^{2}}}.

Гипотеза об образовании кристаллаEdit

Дело в том, что, как утверждают философы, материя обладает свойством отражения.

  способность ощущения есть всеобщее свойство материи или продукт её организованности  
— Дени Дидро[18].Property "Цитата/Автор" (as page type) with input value "— Дени Дидро[18]." contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

Это означает, что если появилась изначально некая материя, она тут же это свойство отражения должна и продемонстрировать. Естественно, что возникает чисто диалектический вопрос: что является зеркалом?

Например, если появилась некая электрическая плотность ρ \rho , то где-то и когда-то в будущем должно будет возникнуть и противоположное её отражение.

  Таким образом, свойство отражения порождает пространство и время как абстракцию отражения.  
— Александр Рыбников, автор

Математики заменяют пространство и время термином система координат.

  Физики заменяют пространство и время квантовыми реперными точками. Так как точка является нуль-мерным объектом, то правильно называть её выколотой дыркой в чём-то со знаком!  
— Александр Рыбников, автор

Такая же ситуация имеет место и для так называемой силы Лоренца, которая может быть выведена из уравнений Максвелла, но понимается как следующее эмпирическое утверждение:

  Плотность силы f \vec{\mathbf{f}} , действующая на стационарную плотность заряда ρ \rho  в данной точке и момент времени и нестационарную плотность тока J \vec{\mathbf{J}} , может быть параметризована ровно двумя векторами E \vec{\mathbf{E}} и B \vec{\mathbf{B}} :

f = ρ E + J × B . \vec{\mathbf{f}} = \rho \vec{\mathbf{E}} + \vec{\mathbf{J}} \times \vec{\mathbf{B}}.

 

Теперь пора вернуться к гипотезе кристалла из магнитных монополей.

  Свойство отражения порождает ток.  
— Александр Рыбников, автор

Электрическая часть силы Лоренца — это закон Кулона. Поэтому по мере сближения разноимённых компонент тока скорость их сближения будет увеличиваться. Соответственно, чем больше ток, тем сильнее возникающее вокруг него магнитное поле. Однако, учитывая, что процесс идёт при температуре абсолютного нуля, магнитное поле не может проникнуть в объём тока, но может его сжать. Причём это сжатие производится квантованным воздействием силы Лоренца. Таким образом, сами магнитные монополи оказываются квантованными.

В результате оба реперных заряда бронируются снаружи тонкими слоями монополя, образуя два диона (сумма монополя и электрического реперного заряда[19]) и останавливая процесс сближения исходных компонент.

  В результате квантования обычный ток становится током смещения по Максвеллу!

Таким образом, сверхпроводимость есть следствие квантования тока смещения. Ибо с момента образования монополя его сверхпроводимость сохранится даже при звёздных температурах среды.

 
— Александр Рыбников, автор

Сверхпроводник ведёт себя формально как идеальный диамагнетик. Однако он не является диамагнетиком, так как внутри него намагниченность равна нулю.

Дальнейшее развитие процесса приводит к образованию кристалла из магнитных монополей (КиММ), плавающего в реперном пространстве дырок. Достаточно близкой является следующая аналогия.

 

И я вижу её, и теряю её, и скорблю,

И скорбь моя подобна солнцу в холодной воде.

 
— Поль Элюар
 

Следует отметить, что переместиться в реперное пространство дырок вне Вселенных нельзя. Ибо перестраиваемая граница КиММ — это вечный двигатель, создающий дефекты в самом кристалле путём утилизации всего, что достигает границы КиММ изнутри.

 
— Александр Рыбников, автор

При этом, как и полагается в квантовой механике, поверхность магнитных монополей будет колебаться, создавая проходы для всевозможных дефектов КиММ. Итак, в результате добавления вмороженного слоя диаметр монополя слегка увеличивается и затапливает слой интерференционного электрослабого взаимодействия.

 

Ток смещения, введённый Дж. К. Максвеллом при построении теории электромагнитного поля, теперь появляется автоматически как переменный ток, создающий магнитные монополи.

 
— Александр Рыбников, автор

Введение тока смещения позволило устранить противоречие, которого не было в магнитостатике, так как в ней на все токи наложено (искусственно) условие постоянства и замкнутости токов (соленоидальности поля плотности тока). В общем же случае переменных токов, с которым столкнулся Максвелл, ток может быть незамкнутым, то есть например он может (некоторое время) течь в проводе, не выходя за его концы, на которых будут просто накапливаться заряды. Тогда, выбрав в теореме Ампера две различные поверхности, натянутые на один и тот же контур, но одну из которых провод будет пересекать, а другую (которую мы изогнём так, чтобы она проходила уже за концом провода) — нет, мы получим два разных выражения для тока, которые должны быть равны одному и тому же значению циркуляции магнитного поля. То есть приходим к явному противоречию, которое показывает необходимость исправления формулы, способ которого и нашел Максвелл, заменив ток в тех областях пространства, где он не течёт, током смещения.

На самом же деле ток смещения течёт везде, создавая кристалл из магнитных монополей.

Основные дефекты кристалла из магнитных монополейEdit

Априорная теория всего рассматривает только долгоживущие дефекты кристалла из магнитных монополей, необходимые для стабильного функционирования термоядерных реакторов. Тем не менее, некоторые физически осмысленные короткоживущие дефекты могут быть описаны априорной теорией всего как малосущественные детали общей картины.

Долгоживущие дефекты кристаллов хорошо изучены и могут быть использованы в качестве прототипов как уже открытых экспериментально, так и ещё не открытых элементарных частиц. Их совпадение просто поразительно! Прежде всего следует отметить, что и в кристалле из магнитных монополей также существует два типа дефектов, как и в обычных кристаллах.

Дефект по Френкелю[20] — точечный дефекта кристалла, представляющий собой разнесённую пару, состоящую из вакансии (например, электрона или позитрона) и междоузельного протона или антипротона. Образуется в результате перемещения граничного монополя из узла кристаллической решётки в междоузлие (при воздействие на граничный монополь нейтрино и квантов), то есть в такое положение, которое в идеальной решётке монополи не занимают.

Дефект по Шоттки[21] — пара вакансий электрона и позитрона в кристаллической решётке, один из видов точечных дефектов в кристаллах, от дефекта по Френкелю отличается тем, что его образование не сопровождается возникновением междоузельного протона или антипротона. Образуется в результате выхода пары граничных монополей за границу кристалла в реперное пространство. Образовавшаяся при этом пара вакансий затем мигрирует вглубь кристалла. Поскольку образование дефектов Шоттки увеличивает объём кристалла, то, соответственно, плотность кристалла при этом падает. Данный эффект известен в астрофизике как красное смещение.

Электроны и позитроны являются дырками на месте южных или северных монополей. Нейтрон является составной частицей из протона, электронно-позитронный диполя и электрона. Последние три частицы в совокупности удобно называть частицей — русской тройкой.

Наиболее важную роль в создании дефектов играет слабое взаимодействие.

Слабые взаимодействияEdit

ИдеяEdit

 
Близость первой орбиты к ядру не позволяет сбросить энергию гамма квантом
  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Слабому взаимодействию изначально была предусмотрена роль нелюбимого ребёнка физики поскольку в соответствии с моделью атома, предложенной Нильсом Бором в 1913 году, электрон не может излучить гамма квант, находясь на первой орбите. В результате электрон был исключён из рассмотрения как частица, взаимодействующая внутри первой орбиты.

Однако, позднее было обнаружено, что слабое взаимодействие является именно короткодействующим — оно проявляется на расстояниях, приблизительно в 1000 раз меньше размеров протона, и имеет характерный радиус взаимодействия 2×10−18 м.[22]

Чтобы разрешить эти противоречия, Вольфганг Паули выдвинул в 1930 году гипотезу о том, что вылетающие из атома при бета-распаде частицы не содержались в нём изначально, а были рождены в процессе взаимодействия.

Поэтому, чтобы Вы не читали о слабом взаимодействии ранее, всё не так в принципе.

 
— Александр Рыбников, автор

НейтронEdit

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Известно, что по закону Кулона два одноимённых заряда отталкиваются. Так вот, Хидэки Юкава в 1935 году предположил, что существуют частицы, обладающие взаимодействием, более сильным, чем кулоновское. А зачем? Ведь даже школьник знает, что кулоновское взаимодействие стремится к бесконечности при уменьшении расстояния между зарядами.

Природа оказывается умнее теоретиков и способна делать изобретения.

 
— Александр Рыбников, автор

Первый важнейший аспект состоит в том, что электронно-позитронный диполь Δ e p 0 \Delta_{ep}^0 является агентом, который не подчиняется постулату Бора и может влететь в пространство вблизи протона, а затем втянуть туда и орбитальный электрон!

В результате вместо атома водорода получится нейтрон и вылетит электронное нейтрино: p + + Δ e p 0 + e 1 0 n + ν e + 0 , 42 МэВ . \boxed{ p^+ +\Delta_{ep}^0 + e^- \rightarrow {}^0_1n + {\nu}_e + 0,42 \text{МэВ}. }

На самом деле сброс гамма-кванта происходит уже после превращения протона в нейтрон и вызванного этим перестройкой электронной оболочки атома. А вот излучение нейтрино происходит уже при образовании русской тройки со спином одна вторая в результате подключения к "танцу" образовавшейся русской тройки третьего магнитного монополя! Т.е., в этот момент КиММ получает импульс и единичный спин в виде нейтрино, которое начинает двигаться по кристаллу. При этом все несуразности получают объяснения. Нет никакого нарушения чётности. Просто соединение протона и русской тройки закрывается на "нечётный замок", открыть который сможет только антинейтрино. А чтобы получить антинейтрино необходимо, чтобы нейтрино дошло до границы КиММ и после отражения превратилось в антинейтрино.

Таким образом, второй важнейший аспект — это вылет электронного нейтрино, уносящего кинетическую энергию втянутого электрона. В результате реакция становится необратимой! Таким образом, электронное нейтрино является ключом, закрывшим замок на русской тройке после её образования! Открыть её сможет антинейтрино, которое получится после отражения нейтрино от границы кристалла: 1 0 n + ν ¯ e p + + Δ e p 0 + e . \boxed{{}^0_1n + \bar{\nu}_e\rightarrow p^+ +\Delta_{ep}^0 + e^-. }


Третий важнейший аспект в данной ядерной реакции состоит в том, что количество образующихся нейтронов зависит от количества электронно-позитронных диполей приходящих к звезде от границы кристалла.

Русские тройкиEdit

Представленная иллюстрация демонстрирует возможность существования правого и левого нейтрона, отличающихся друг от друга тем, с какой стороны находится протон относительно плоскости, заданной электронной русской тройкой. Однако, фактически существует только один тип нейтрона, внутренняя чётность которого противоположна чётности улетевшего нейтрино при связывании протона и русской тройки. Это обусловлено тем, что до образования нейтрона чётность системы из протона, электрона и электронно-позитронного диполя равна 1. При образования нейтрона вблизи протона возникает русская тройка, имеющая спин 1/2, а нейтрино, имеющее спин 1 улетает. В результате появляется нейтрон, обеспечивающий исходную чётность системы, необходимую для обеспечения изотропности времени.

Благодаря этому в звёздах, несмотря на феноменально большое число образованных нейтронов, идёт практически только прямая реакция накопления нейтронов и не идёт обратная, приводящая к развалу нейтронов.

При этом заодно решается и проблема так называемого нейтринного охлаждения звёзд.

Отсюда следует, что массовый развал (на протон, электрон и нейтральный электронно-позитронный диполь) нейтронов в результате обратной реакции при захвате антинейтрино, начнётся в звезде только после перехода её на стадию цефеиды.

Интересно отметить, что уравнение размножения нейтронов в реакторах, основанных на делении тяжёлых ядер, идентично уравнению размножения нейтронов в звёздах, то есть в термоядерных реакторах. Правда, масштабы пространства и времени несравнимы! А главное, можно сказать, что Вселенная является вечным двигателем. Подумайте сами, неизвестно как давно она возникла (и возникла ли)? Так же нет намёков на окончание её существования. Поскольку нет физических предпосылок для разгона термоядерных реакторов.

Это необычное свойство образования нейтрона лежит в основе сложности материи. Может быть это преувеличение, но посудите сами. Если мы строим дом из кирпичей, то их необходимо чем-то скреплять, например, замком. То есть, скрепить и закрыть замок. Тогда будет возможность впоследствии открыть замок и разобрать конструкцию. Природа нашла такой замок — нейтрино. Замок закрылся, а ключ улетел! Фактически это означает, что распад такого нейтрона произойдёт при захвате антинейтрино. Это весьма существенный момент для стабильности функционирования звёзд.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Итак, русская тройка может существовать вечно как и нейтрон. Так как она состоит из дырок, то это означает, что фактически она эквивалентна упорядоченному движению магнитных монополей. Для их перескоков им требуется заимствовать энергию у кристалла. В результате и создаётся потенциальная яма для протонов! Никакого сильного взаимодействия не требуется!

 
— Александр Рыбников, автор

Однако, наряду со стабильными электронными русскими тройками могут существовать и нестабильные. Дело в том, что наряду с минимальными по площади 12 треугольниками на гранях куба, существует 8 мюонных русских троек на треугольниках отсекающих вершины куба и 4 таонных русских тройки на треугольниках, наибольшие стороны которых являются диагоналями куба.

Строение магнитного монополяEdit

Из уравнения ( 10 ) \left(\ref{kef}\right) видно, что все остальные члены разложения имеют степень α 4 \alpha^{4} и выше. Таким образом, все они относятся к слабым взаимодействиям. Слабое взаимодействие включает собственно слабое взаимодействие и его интерференцию с магнитным взаимодействием.

 
Диск имитирует сохранение спина магнитного монополя с помощью карданова подвеса
Поколение Интерференционное

магнитослабое взаимодействие

Собственно

слабое в заимодействие

1 α 4 \alpha^{4} α 9 / W m a x \alpha^{9}/\mathbb{W}_{max}
2 α 16 \alpha^{16} α 36 / W m a x \alpha^{36}/\mathbb{W}_{max}
3 α 64 \alpha^{64} α 81 / W m a x \alpha^{81}/\mathbb{W}_{max}
4 α 256 \alpha^{256} α 144 / W m a x \alpha^{144}/\mathbb{W}_{max}

В приведённой таблице показана зависимость величины слабых взаимодействий от номера поколения. Она состоит из точек, лежащих на общепринятой экспериментальной зависимости. Однако, оказывается, что ввиду увеличения частоты косинусов, значение интенсивности должно быть умножено на квадратный корень из относительного увеличения частоты.

Из таблицы видно, что это взаимодействие весьма сложное. В первую очередь следует отметить, что эти взаимодействия действуют взаимно и послойно. После трёх поколений порядок следования слоёв меняется. Поэтому можно предположить, что три слоя утопленные в магнитный монополь представляют собой как бы карданов подвес, обеспечивающий независимость движений внутри и вне магнитного монополя.

Например, чтобы исключить воздействие на спин магнитного монополя.

Запаздывающие временные взаимодействияEdit

Роль запаздывающих временных взаимодействий в термоядерных реакторах существенно отличается от их роли в ядерных реакторах, имеющих органы управления. Можно сказать, что они и являются органами управления.

Электрическое взаимодействиеEdit

Закон Кулона является запаздывающим электрическим взаимодействием: F 12 = 1 4 π ε 0 q 1 q 2 r 12 2 r 12 r 12 \vec{\mathbf{F}}_{12}=-\frac{1}{4\pi\varepsilon_0}\frac{q_1q_2}{r_{12}^2} \cdot \frac{\vec{\mathbf{r}}_{12}}{r_{12}}\, где r 12 r_{12}  — расстояние между зарядами q 1 q_1 и  q 2 q_2 . Если произведение q 1 q 2 q_1 \cdot q_2 положительно, то сила взаимодействия между зарядами отталкивающая, а если произведение отрицательное, то сила взаимодействия между ними притягивающая в соответствии с общим уравнением ( 11 ) \left(\ref{rho}\right) .

Квантово-релятивистская формулировка закона КулонаEdit

Исходя из определения для постоянной тонкой структуры ( 2 ) \left(\ref{alpha}\right) , закон Кулона можно записать в квантово-релятивистской формулировке: (12) F 12 = α c q 1 e q 2 e r 12 2 r 12 r 12 . \begin{equation} \label{fqq} \boxed{\vec{\mathbf{F}}_{12}=-\alpha \hbar c\cdot\frac{ \frac{q_1}{e } \frac{q_2}{e } } {r_{12}^2} \cdot \frac{\vec{\mathbf{r}}_{12}}{r_{12}}.}\end{equation}

Гравитационное взаимодействиеEdit

Так как первый член разложения уравнения ( 11 ) \left(\ref{rho}\right) уже идентифицирован в качестве интенсивности электрического взаимодействия, можно ожидать, что второй коэффициент имеет отношение к гравитационному взаимодействию. Для получения интенсивности гравитационного взаимодействия второй коэффициент α 9 \alpha^{9} надо возвести в квадрат и умножить на  3 \sqrt{3} (для учёта частоты).

Получаемое значение менее чем на процент превышает константу гравитационного взаимодействия: G m p 2 c = 5.906 × 10 39 , G\frac{m_{p}^{2}}{\hslash c}=5.906\times10^{-39}, где G G  — гравитационная постоянная, m p m_{p}  — масса протона. Это расхождение даёт верхнюю оценку квантовой поправки, которая может быть внесена в закон тяготения.

Квантово-релятивистский статус закона Всемирного тяготения НьютонаEdit

Пусть m p a m_{pa} есть присоединённая масса протона — космологическая константа, вводимая вместо гравитационной постоянной G G . Её значение выбирается таким образом, чтобы теоретическое значением m p a m_{pa} совпадало с экспериментальным значением G G : (13) G = 3 α 18 c m p a 2 . \begin{equation} \label{G} \boxed{G=\sqrt{3}\alpha^{18}\frac{\hbar c}{m_{pa}^{2}}}.\end{equation}

Полученная формула раскрывает неизвестный ранее квантово-релятивистский статус самого закона тяготения Ньютона. В этом и есть смысл априорной теории всего, основанной на уравнениях Максвелла. Дело в том, что произведение × c \hbar\times c , входящее в  α \alpha и  G G , сохраняется только при одновременном преобразовании c c \rightarrow\infty и  0 \hbar\rightarrow0 согласно принципу соответствия. Таким образом, говорить об одностороннем уточнении закона тяготения Ньютона, сделанном в общей теории относительности, оказывается в принципе неправильно.

На основе данных, приведённых в нижеследующей таблице

Параметр Значение
\hbar 1.054 571 800(13) × 10 34 \times 10^{-34} Дж   c
  с \ с 299 792 458 м/с
α \alpha 7.297 352 566 4(17) × 10 3 \times 10^{-3}
G G 6.674 08(31) × 10 11 \times 10^{-11} м 3 ^{3} с 2 ^{-2} кг 1 ^{-1}

(взяты из Википедии 14.03.2020), получаем: m p a = 1.68082 10 27 к г . m_{pa}=1.68082*10^{-27} кг. Таким образом, значение m p a m_{pa} всего на 9 электронных масс превышает массу протона m p m_{p} и может считаться достоверным.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Это означает, что в среднем Вселенная состоит из горячего водорода. Или, что в среднем закон всемирного тяготения действует только на протоны и электроны атомов как на электрические диполи, в момент когда они антипараллельны друг другу. Поэтому сила тяготения не экранируется.

Таким образом, уточнённый закон Ньютона имеет квантово-релятивистский статус.

 
— Александр Рыбников, автор

В качестве примера оценки m p a m_{pa} можно считать, что эта величина включает массу протона m p m_{p} и массу электрона m е m_е . Кроме того необходимо включить поправку на разность между массой нейтрона m n m_n и массой протона с коэффициентом δ \delta  — долей нейтронов на один протон, которая составляет десятые для звёзд и единицы для планет. Также надо вычесть энергию связи связанных нуклонов, которая различна для звёзд и планет.

Подставляя G G в закон Ньютона получаем: F 12 = 3 α 18 c M 1 m p a 1 M 2 m p a 2 r 12 2 r 12 r 12 , \boxed{\vec{F}_{12}=\sqrt{3}\alpha^{18}\hbar c\frac{ \frac{M_1}{m_{pa1}} \frac{M_2}{m_{pa2}} } {r_{12}^2} \cdot \frac{\vec{\mathbf{r}}_{12}}{r_{12}},}

где r 12 r_{12}  — расстояние между телами 1 и 2, имеющими массы M 1 M_1 и  M 2 M_2 . Таким образом, m p a 1 m_{pa1} и  m p a 2 m_{pa2} являются поправками, которые переводят инертные массы в правильные гравитационные массы.

Диффузионное взаимодействиеEdit

Диффузионное взаимодействие соответствует члену ( 1 ) 3 5 α ( 5 ) 2 s i n ( 10 π t ) \left(-1\right)^{3}\sqrt{5}\alpha^{(5)^{2}}sin\left(10\pi t\right) и может быть интерпретировано как взаимодействие расталкивания, причём существенно более слабое чем гравитационное.

Итак, на границе кристалла из магнитных монополей происходит образование дефектов по Шоттки. При этом S монополь и N монополь выходят одновременно непосредственно за границу кристалла пространства. Соответственно, внутри кристалла образуется электронно-позитронный диполь Δ e p \Delta_{ep} , который мигрируют в глубь кристалла.

В результате образования дефектов по Шоттки объём кристалла увеличивается. При этом диполи Δ e p \Delta_{ep} , перемещаясь к центру, выталкивают обычные дефекты в сторону поверхности кристалла пространства. В этом случае появляется ясный физический смысл понятия расширения Вселенной — явления, состоящего в почти однородном и изотропном расширении космического пространства в масштабах всей Вселенной. Именно это взаимодействие наблюдается с Земли как космологическое красное смещение.

Поэтому следует отметить, что известное образование электронно-позитронной пары на самом деле есть следствие развала диполей Δ e p \Delta_{ep} γ \gamma квантом. Таким образом, не существует никакого преобразования энергии в материю.

Реальная суть необходимости диффузионного взаимодействия и его носителя электронно-позитронные диполя Δ e p \Delta_{ep} состоит в том, что оно, во-первых, создаёт русские тройки, которые в свою очередь создают потенциальные ямы для протонов. Во-вторых, диффузионное взаимодействие организует стабильные потоки электронно-позитронных диполей Δ e p \Delta_{ep} к звёздам.

Экситон как прообраз электронно-позитронной парыEdit

Интересно отметить, что прообразом электронно-позитронной пары является экситон — квазичастица, представляющая собой электронное возбуждение в диэлектрике, полупроводнике или металле мигрирующее по кристаллу и не связанное с переносом электрического заряда и массы.

Понятие об экситоне и сам термин введены советским физиком Я. И. Френкелем в 1931 году, им же разработана теория экситонов,[23] а экспериментально спектр экситона впервые наблюдался в 1951 году (или в 1952 году) советскими физиками Каррыевым Н. А., Е. Ф. Гроссом, результаты этого исследования опубликованы в 1952 году. Представляет собой связанное состояние электрона и дырки. При этом его следует считать самостоятельной элементарной (не сводимой) частицей в случаях, когда энергия взаимодействия электрона и дырки имеет тот же порядок, что и энергия их движения, а энергия взаимодействия между двумя экситонами мала по сравнению с энергией каждого из них. Экситон можно считать элементарной квазичастицей в тех явлениях, в которых он выступает как целое образование, не подвергающееся воздействиям, способным его разрушить.

Экситон может быть представлен в виде связанного состояния электрона проводимости и дырки, расположенных или в одном узле кристаллической решётки (экситон Френкеля, a* < a0, a* — радиус экситона, a0 — период решётки).

Граничное взаимодействиеEdit

Граничное взаимодействие соответствует члену ( 1 ) 4 7 α 2 ( 7 2 ) s i n ( 10 π t ) \left(-1\right)^{4} \sqrt{7} \alpha^{2(7^2)}sin\left(10\pi t\right)

и судя по величине его интенсивности может быть интерпретировано исключительно как граничное взаимодействие.

Граница кристалла из магнитных монополей реально доступна для модификации ввиду контакта с электронно-позитронной пустотой, в которой плавает кристалл. Нынешняя физика не имеет такого понятия, хотя понятие вечного двигателя достаточно хорошо разработано.

Существование вечного двигателя второго рода оказалось на задворках физики в прямом и переносном смысле. В первую очередь из-за того, что рассматривался слишком приземлённый вариант, то есть реально на Земле. А вот отдельная вечная Вселенная не рассматривалась. Таким образом, вывод тривиален — вечная Вселенная и есть вечный двигатель!

Итак, к границе подходит электромагнитное и нейтринное излучение, которое либо поглощается либо не упруго отражается. Например, так называемый реликтовый фон. В результате полученная энергия либо разрушает некоторые граничные магнитные монополи либо выталкивает их за границу кристалла.

Соответственно, внутрь кристалла поступают электронно-позитронные диполи Δ e p \Delta_{ep} и атомы водорода.

Теория МетавселеннойEdit

Система естественных единиц РыбниковаEdit

Изложение теории Метавселенной логично начать с системы естественных единиц априорной теории всего. Например, широко известна система, предложенная в 1901 году немецким физиком Максом Планком и названная в его честь.

  ... Все до сих пор используемые системы единиц, в том числе так называемая абсолютная СГС-система, обязаны своим происхождением пока что случайному стечению обстоятельств, поскольку выбор единиц, лежащих в основе каждой системы, сделан не исходя из общей точки зрения, обязательно приемлемой для всех мест и времен, но исключительно исходя из потребностей нашей земной культуры… мы получаем возможность установить единицы длины, массы, времени и температуры, которые не зависели бы от выбора каких-либо тел или веществ и обязательно сохраняли бы своё значение для всех времен и для всех культур, в том числе и внеземных и нечеловеческих, и которые поэтому можно было бы ввести в качестве «естественных единиц измерений».


 
— Макс Планк[24]Property "Цитата/Автор" (as page type) with input value "— Макс Планк[24]" contains invalid characters or is incomplete and therefore can cause unexpected results during a query or annotation process.

Ныне под планковской системой понимается система единиц, в которой в качестве основных единиц выбраны следующие фундаментальные физические постоянные:[25]

Под системой естественных единиц Рыбникова понимается система единиц, в которой в качестве основных единиц выбраны в основном те же фундаментальные физические постоянные:

а также новые:

  • m p a = 1.68082 × 10 27 к г m_{pa}=1.68082\times 10^{-27} кг  — присоединённая масса протона;
  • R = 3 1 4 α 9 \mathbb{R}=3^\frac{1}{4}\alpha^9  = 7,722684242 × 10 20 \times 10^{-20}  — математическая постоянная Рыбникова.

Сравнение формул производных единиц Планка и Рыбникова в нижеприведённой таблице наглядно показывает сущность магнито-квантово-релятивистской теории всего.

Переменная Выражение Планка Выражение Рыбникова
Время T P = G c 5 T_\text{P}=\sqrt{\frac{\hbar G}{c^5}} T R = R m p a c 2 \mathbb{T_\text{R}}=\mathbb{R}\frac{\hbar}{m_{pa}c^2}
Длина L P = G c 3 L_\text{P}=\sqrt{\frac{\hbar G}{c^3}} L R = R m p a c \mathbb{L_R}=\mathbb{R}\frac{\hbar}{m_{pa}c}
Заряд Q P = 4 π ε 0 c Q_\text{P}=\sqrt{4 \pi\varepsilon_0 \hbar c} Q R = R 0 4 π ε 0 c \mathbb{Q_R}=\mathbb{R^0} \sqrt{4 \pi\varepsilon_0 \hbar c}
Масса M P = c G M_\text{P}=\sqrt{\frac{\hbar c}{G}} M R = R 1 m p a \mathbb{M_R}=\mathbb{R^{-1}} m_{pa}
Энергия E P = c 5 G E_\text{P}=\sqrt{\frac{\hbar c^5}{G}} E R = R 1 m p a c 2 \mathbb{E_R}=\mathbb{R^{-1}} m_{pa}c^2
Температура T P = E P k B = c 5 k B 2 G T_\text{P} = \frac {E_\text{P}}{k_\text{B}} =\sqrt{\frac{\hbar c^5}{{k_\text{B}}^2G}} E R = R 1 m p a c 2 k B \mathbb{E_R}=\mathbb{R^{-1}} \frac {m_{pa}c^2}{k_\text{B}}
  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Предложенная система естественных единиц устраняет так называемую гравитационную постоянную G G поскольку гравитации как таковой не существует. Вместо неё вводится совершенно ясная космологическая величина — присоединённая масса горячего атома водорода m p a m_{pa} (исходный химический элемент Вселенной, с которого Вселенная начинается и ядро которого соответствует предельной плотности материи). Эта величина появляется в выражениях с G G и из неё выделяется константа R \mathbb{R} .

Именно она появляется в квантово-релятивистской формулировке закона всемирного тяготения, отправляя ОТО на помойку истории.

Время и длина становятся явно квантовыми! Иначе говоря, периодическими.


 
— Александр Рыбников, автор

Строение ядерEdit

Модель ТомсонаEdit

 
Модель ядра, названная пудинг с изюмом

Интересно отметить, что исторически первой была модель ядра, названная пудинг с изюмом.[26]

Томсон рассмотрел три правдоподобных варианта возможного строения атома, объясняющие его электронейтральность и другие свойства:

Каждый отрицательно заряженный электрон спарен с гипотетической положительно заряженной частицей, и эта пара блуждает внутри атома.

Отрицательно заряженные электроны вращаются вокруг сосредоточенной в центре атома области положительного заряда, равного по абсолютной величине суммарному заряду всех электронов атома.

Электроны погружены в сферическое облако положительного заряда с равной везде плотностью заряда внутри этой сферы, где могут свободно двигаться.

Модель ориентированной кубической структуры ядра]Edit

 
Образование потенциальной ямы

Теория всего значительно уточняет модель Томсона. Исходя из существенного различия в массах протона и электрона можно считать, что протоны практически неподвижны и вместе с электронами находятся в общей потенциальной яме. Представленная иллюстрация модели ядра отражает то обстоятельство, что теория всего исходит из первых принципов и даёт обоснованную теорию ядра на основе кулоновского и слабого взаимодействия дефектов кристалла из магнитных монополей. Таким образом, понятие сильного взаимодействия относится теперь только к кристаллу из магнитных монополей.

Также следует иметь ввиду, что переход к физике, основанной на кристалле из магнитных монополей, вызывает расслоение понятия субстрата. Понимание субстрата как основы, фундамента переходит теперь к кристаллу из магнитных монополей — materia prima в широком смысле — основа всего существующего.

Под субстратом отождествлённым с материей (субстанцией) понимаются теперь дефекты кристалла из магнитных монополей. В более узком смысле, под субстратом понимаются те простейшие структуры или образования, которые остаются устойчивыми, неизменными при любых преобразованиях вещи и обусловливают её конкретные свойства. Что особенно важно в понимании субстрата — он существует всегда в пространстве и времени!

Итак, надо отметить, что слабое взаимодействие само по себе принимает участие в создании потенциальной ямы ядра путём образования русской тройки. Свидетельством этого является рекордное время существования свободного нейтрона. Из рисунка Нейтрон как протон и русская тройка видно, что переход протона на другую сторону русской тройки запрещён поскольку этого требует закон сохранения чётности! А это означает, что при создании каждой русской тройки была углублена потенциальная яма ядра.

 
Ядро дейтерия

Другим примером является ядро дейтерия. Казалось бы, если нейтрон нестабильный, то и ядро дейтерия должно быть нестабильным. Однако, специфика ядра дейтерия состоит лишь в том, что оно не имеет возбуждённых состояний!

Можно сказать и иначе: ядро дейтерия бета-стабильно потому, что из-за симметрии никакой из нейтронов в нём не может самопроизвольно решить, что он и есть нейтрон, который может распасться в протон + электрон + электронно-позитронный диполь + антинейтрино.

Удвоение ядра дейтерия приводит к ядру гелия. А потом оказывается, что элементарный набор ядер от нейтрона до гелия позволяет собирать все более сложные ядра.

 
Ориентированная кубическая структура ядра

Однако, совершенно неожиданно оказалось, что структура ядра имеет не сферическую симметрию, а цилиндрическую. Кроме того, упаковка протонов в ядре не является плотной как следовало бы из представления сильного взаимодействия Юкавы, а разряжённой. Дело в том, что любое ядро собирается из простейшего набора ядер: протон, нейтрон, дейтерий, тритий и гелий.

В их состав входит русская тройка, которая занимает больший объём, чем она сама есть. В её дырки постоянно впрыгивают магнитные монополи. То есть, дырки постоянно двигаются, исполняя замысловатый танец. А для танцующей пары требуется больше пространства. Это означает, что фактически дырки занимают больший объём. В результате количество ядер гелия, умещающихся в кубе со стороной 3, равно не 27, а только 15. Это ограничение приводит к тому, что не существует стабильных ядер с массовыми числами 5 и 8. С точки зрения ориентированной кубической модели ядра эти массовые числа соответствуют двум одиночным ядрам! Это явное свидетельство существования кристалла из магнитных монополей.

Так вот, из рисунка видно, что русские тройки создают в ядрах плоскости и тем самым ядра получают ориентацию, выделяющую перпендикулярное к ним направление.

Стабильное функционирование звёздEdit

Как уже было сказано ранее априорная теория всего является естественно-единой теорией, способной изучать свойства и эволюцию Метавселенной, которая сама по себе недоступна человечеству ни в пространстве ни во времени. Последовательная интерпретация возникших уравнений для коэффициента размножения нейтронов и запаздывающих компонент размножения нейтронов настолько детально описывает функционирование Метавселенной, что невольно возникает вопрос о том как такое могло случится?

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Единственный разумный ответ состоит в том, что априорная теория всего описывает пространство, время, все фундаментальные взаимодействия и спектр их носителей, которые действительно необходимы для стабильного функционирования всей последовательности объектов: Метавселенной, вселенных и звёзд.

Всё остальное является неуёмной фантазией, не имеющей отношения к реальности.

 
— Александр Рыбников, автор

Таким образом, уравнения ( 10 ) \left(\ref{kef}\right) и  ( 11 ) \left(\ref{rho}\right) описывают начальное состояние КиММ сразу после его создания. В нём ещё нет никаких дефектов и поэтому он является подкритической сборкой. Тем не менее, уравнение ( 11 ) \left(\ref{rho}\right) показывает, что даже до образования звезды подкритичность пустого пространства равна α -\alpha . Это понятно, поскольку топливом звезды является водород. Что интересно отметить — это абсолютно новая физическая трактовка ПТС как начальной величины реактивности термоядерного реактора. Именно в этот момент и начинается загрузка дефектов кристалла через его границу.

Важно отметить, что в этот момент нет никаких отличий в количестве вещества и антивещества. Это явное указание на то, что только граничные условия определяют асимметрию вещества и антивещества. Например, граничный слой кристалла может быть из северных или южных монополей. Или пятнистый как у чёрной пантеры. Нас это не волнует.

Наконец, последняя деталь, которую надо обязательно понять. Оба уравнения являются квантовыми, то есть зависят от целочисленных параметров. Значит и все фундаментальные взаимодействия являются квантовыми — экспоненциально зависящими от ПТС в целых степенях. Благодаря этому точность предсказания интенсивности фундаментальных взаимодействий превосходит по точности все доселе известные физические формулы.

Кстати, уравнение ( 10 ) \left(\ref{kef}\right) показывает, что начальный эффективный коэффициент размножения нейтронов превышает единицу на величину 2 k = 1 α 4 k , 2 * \sum_{k=1}^{\infty} \alpha^{4^{k}}, которая является вкладом вмороженного слоя магнитного монополя.

Таким образом, это значение существенно отлично от подкритичности незагруженного ядерного реактора, которая равна −1. Тем не менее на Земле образовался природный ядерный реактор в Окло[27].

Получается, что создатель КиММ нашёл оригинальное решение на уровне изобретения. Вместо того, чтобы управлять мириадами термоядерных реакторов с помощью органов регулирования, проще использовать саму загрузку топлива в КиММ в качестве органа регулирования.

Конгениально Вселенной!

Ну, понадобятся миллиарды лет чтобы гравитацией собрать гигантскую массу водорода. Так ведь и срочности никакой нет! Эволюция вселенной ещё только в зародыше: кристалл идеален, энтропия равна нулю!

Этого не учёл библейский якобы Творец Вселенной со своей фразой Да будет свет. И стал свет! Он на физика явно не тянул. Его запуск Вселенной не соответствовал аксиоме существования. Скорее всего безвестный лаборант поперед батьки в пекло сунулся. Ну, это ладно.

НачалоEdit

После создания идеального кристалла конкретной вселенной в него начнут поступать от поверхности только нейтральные атомы водорода и электронно-позитронные диполи. Это говорит о том, что современные астрономические наблюдения относятся к гораздо более позднему периоду нашей вселенной.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Отсюда возникает достаточно интересный вопрос: является ли наблюдаемый состав массы Вселенной (водорода только на три четверти, а на четверть уже из гелия) уже равновесным или соответствующим данному этапу развития вселенной?

 
— Александр Рыбников, автор

Итак, в очень холодном кристалле из облаков чистейшего водорода по причине нечаянных вихрей возникают воронки (прообразы планет, звёзд, галактик, которые всасывают в себя водород. Единственная неопределённость этого процесса может быть только в скорости аккреции, приводящей в общем случае к массе протопланеты, протозвезды или протогалактики. Нас интересует протозвезда. То есть, такая масса, в которой давление может достичь величины, при которой температура достигнет значения, требуемого для термоядерной реакции. В конце концов в центре звезды начнётся термоядерная реакция и к поверхности звезды пойдёт детонационная волна, в результате которой звезда родится как Венера из пены.

Однако, поскольку нейтрон является составной частицей, следствием этого является необходимость участия ЭПД в образовании нейтрона. Поэтому детонационная волна затухает не из-за входа в холодную область, а из-за прекращения диффузии ЭПД в горячую зону позади детонационной волны.

Таким образом, термоядерная детонационная волна останавливается (то есть исчезает) как только все диффундирующие в звезду ЭПД расходуются на образование нейтронов на длине пробега в достаточно горячем слое реакции. Только это и объясняет почему разброс в светимостях звёзд существенно меньше их разброса в массах. Образовавшийся в этом слое гелий опускается к центру звезды без участия в термоядерных реакциях ввиду того что температура для них ещё не достаточна.

Кроме того, размножение нейтронов происходит в относительно узком сферическом слое звезды, в котором температура уже достаточна для реакции, но ещё низка для диссоциации электронно-позитронных пар.

По мере выгорания водорода наступит момент, когда гелий достигнет объёма горячего слоя реакции выгорания водорода. В результате слой выгорания водорода начнёт вытесняться к поверхности звезды. Соответственно, начнёт подниматься температура в центре звезды и начнётся последовательное совместное выгорание остатков водорода, а также и гелия, углерода, неона, кислорода, кремния и железа.

Стадия цефеидыEdit

 
Химический состав сверхгиганта на поздних стадиях эволюции (размеры не в масштабе)

Поскольку элементы после водорода (гелий, углерод, неон, кислород, кремний и железо) выгорают без участия нейтронов, стабильное функционирование звезды прекращается. Наступает стадия цефеиды или — пульсаций.

Возможность таких пульсаций предсказал в 1879 году немецкий физик Август Риттер, а в 1894 году Аристарх Белопольский обнаружил изменения лучевой скорости цефеид. Изначально предполагалось, что эти изменения вызваны наличием невидимых массивных спутников, но потом выяснилось, что они объясняются радиальными пульсациями.

Переход к пульсациям называют сходом звезды с главной последовательности. В результате она становится нестабильной и существенно разогревается. При этом вся центральная часть звезды, заполненная He II (однократно ионизованный гелий), превращается в He III (дважды ионизованный гелий). Из-за этого этот объём He III прекращает участвовать в гравитации. В результате звезда практически мгновенно начинает расширяться, а температура её фотосферы уменьшаться. Соответственно, уменьшается и светимость. Учитывая, что уменьшение гравитации действует по всему объёму He III, то происходит расширение и слоя He III. (Например, на этой стадии Солнце расширится настолько, что орбита Земли окажется внутри него.) В результате падает и его ионизация до уровня He II. Следствием этого является восстановление гравитации центрального объёма звезды, а процесс расширения меняется на процесс сжатия.

  N B \mathrm{N}\!\!\mathrm{B}

Нет никаких сомнений, что предсказание пропадания гравитации — это грандиозный триумф теории всего. Что особенно приятно, это происходит на последнем шаге приближения к плотности, необходимой для превращение материи звезды в "чёрную дыру".

Теория всего говорит, что этого не может быть никогда. Происходит обратное: гравитация исчезает!

 
— Александр Рыбников, автор

Наряду с пульсациями после выгорания водорода в звезде начнётся ещё один процесс. Электронно-позитронные пары теперь могут поступать в самую горячую центральную область звезды и диссоциировать в электронно-позитронную плазму. В результате происходит накопление потенциальной электрической энергии в области заполненной гелием. Если исходная звезда была малой, то ввиду большой кривизны её поверхности будет происходить утечка электронно-позитронной плазмы в окружающее пространство. При большой исходной массе звезды накопление потенциальной электрической энергии будет происходить до взрывной рекомбинации электронно-позитронной плазмы. В результате один поток гамма излучения выйдет из звезды, а другой поток начнёт эксплозию звезды. Звезда упадёт в себя и вгонит электронно-позитронную плазму в ядра, что приведёт к их слиянию в ядра тяжелее железа.

Космические пустотыEdit

 
Крупномасштабная структура Вселенной

После образования нейтронных звезд начинается процесс генеральной уборки: нейтронные звезды за счёт высокой плотности начинает взаимодействовать с антинейтрино: 1 0 n + ν ¯ e p + + Δ e p 0 + e . \boxed{{}^0_1n + \bar{\nu}_e\rightarrow p^+ +\Delta_{ep}^0 + e^- . } В результате из нейтронной звезды выходят не только водород, но и ЭПД, что приводит к возвращению бездефектного пространства. С точки зрения астрономии этот процесс фиксируется как вынос материи (дефектов) за пределы окрестности нейтронных звезд.

Здесь следует обратить внимание на то, что ввиду длительности этого процесса температура в центре нейтронной звезды уменьшается быстрее падения давления из-за потери массы. Благодаря этому процесс испарения будет идти практически до конца существования нейтронной звезды.

Следует отметить, что в теории всего так называемое реликтовое излучение имеет двоякое объяснение. Ранее было отмечено, что источником реликтового излучения может быть граничное взаимодействие. Однако, неоднородность реликтового излучения указывает на возможность, что это может быть излучение остывающих нейтронных звёзд.

ПримечанияEdit

  1. Джон Арчибальд Уилер, Анналы Нью-Йоркской академии наук, 480 (1986)
  2. Hegel, Grundlinien der Philosophie des Rechts, Франкфурт-на-Майне, 1972, стр. 24
  3. Почему-то эту идею Зоммерфельда не заметили. А ведь из неё следует, что прецессия любой орбиты является в первую очередь квантовым эффектом. Как и принцип неопределённости Гейзенберга.
  4. P.A.M. Dirac, Quantized Singularities in the Electromagnetic Field, Proceedings of the Royal Society, A133 (1931) pp 60‒72)
  5. П. А. М. Дирак. Эволюция взглядов физиков на картину природы // Вопросы философии. — 1963. — № 12. — С. 93.
  6.  Richard P. Feynman (1985). QED: The Strange Theory of Light and Matter. Princeton University Press. p. 129.
  7. Ряд Фурье — представление функции f f с периодом τ \tau в виде ряда f ( x ) = a 0 2 + k = 1 + A k cos  Косинус  ( k 2 π τ x + θ k ) . f(x) = \frac{a_0}{2} + \sum\limits_{k=1}^{+\infty} A_k\cos\left(k\frac{2\pi}{\tau}x+\theta_k\right). A k A_k  — амплитуда k k -го гармонического колебания, k 2 π τ = k ω k\frac{2\pi}{\tau} = k\omega  — круговая частота гармонического колебания, θ k \theta_k  — начальная фаза k k -го колебания, f ^ k \hat{f}_k  — k k комплексная амплитуда.
  8. Тетрация (гипероператор-4) в математике — итерационная функция экспоненты, следующий гипероператор после возведения в степень.
  9. Для выделения всех гипераналитических функций и образованных от них констант используется ажурный шрифт.
  10. Отсутствие определённой чётности это несохранение чётности.
  11. A. Garrett Lisi. An Exceptionally Simple Theory of Everything arXiv:0711.0770v1 [hep-th] 6 Nov 2007
  12. Дискретное пространство-время / А. Н. Вяльцев, Акад. наук СССР. Ин-т истории естествознания и техники . — М. : Наука, 1965 . — 399 с.
  13. Это связано с тем, что нормальное распределение является бесконечно делимым распределением.
  14. R. R. Nair, P. Blake, A. N. Grigorenko, K. S. Novoselov, T. J. Booth, T. Stauber, N. M. R. Peres, A. K. Geim. Fine Structure Constant Defines Visual Transparency of Graphene. Science 320, 1308 (2008) DOI:10.1126/science.1156965
  15. Пространство и Время с точки зрения функции Гаусса, Александр Рыбников, 2014
  16. "Энциклопедия физики и техники: Фонон". Archived from the original on 2016-05-16. Retrieved 2016-06-17.  Unknown parameter |deadlink= ignored (help)
  17. Марков Г.Т., Сазонов Д.М. Глава 1 Электродинамические основы теории антенн, § 1-1. Уравнения Максвелла // Антенны. — М.: Энергия, 1975. — С. 16—17. — 528 с.о книге
  18. Разговор Д’Аламбера и Дидро // Дидро Д. Сочинения: в 2-х т. Т. 1. — М.: Мысль, 1986. — С. 387
  19. Д. Швингер Магнитная модель материи // УФН. — 1971. — Т. 103, в. 2. — С. 355—365. — URL: http://ufn.ru/ru/articles/1971/2/f/ Архивная копия от 4 марта 2016 на Wayback Machine
  20. Машовец Т. В. Френкеля пара // Физическая энциклопедия. Т. 5 Стробоскопические приборы — Яркость. — М.: Большая Российская энциклопедия, 1998. — 760 с. — ISBN 5-85270-101-7о книге
  21. Мейерович А. Э. Вакансия // Физическая энциклопедия. Т. 1 Ааронова—Бома эффект — Длинные линии. — М.: Советская энциклопедия, 1988. — С. 235. — 704 с.о книге
  22. Шаблон:Книга:Физическая энциклопедия
  23. Френкель Я. И. О поглощении света и прилипании электронов и положительных дырок в кристаллических диэлектриках // Журнал экспериментальной и теоретической физики. — 1936. — Т. 6. — С. 647.
  24. Планк М. Избранные труды. — Москва: Наука, 1975.
  25. Чертов А. Г. Единицы физических величин. — Москва: Высшая школа, 1977. — С. 23. — 287 с.
  26. J. J. Thomson. On the Structure of the Atom: an Investigation of the Stability and Periods of Oscillation of a number of Corpuscles arranged at equal intervals around the Circumference of a Circle; with Application of the Results to the Theory of Atomic Structure (англ.) // Philosophical Magazine Series 6 : journal. — 1904. — Vol. 7, no. 39. — P. 237. — doi:10.1080/14786440409463107.
  27. Kuroda P. K. «On the Nuclear Physical Stability of the Uranium Minerals» // Journal of Chemical Physics. — 1956. — Т. 25. — С. 781—782; 1295—1296.

АРыбников